动态准直。动态准直功能能确保Vectra-Piezo干涉仪的光学系统在扫描过程中处于近乎完美的准直状态。该功能能够动态的补偿任何由环境温度变化或环境震动所引起的光学非准直，因而能够改善高分辨扫描的线形。准直功能是依靠对两个垂直和一个中间位置的DC-耦合激光检测器监测的信号来实现对动镜移动位置的控制。每当动镜将要停止时，动态准直功能启动并且确保三个检测器的相位与之前一步相同。一旦动镜完全停止进行数据采集时，动态准直功能处于暂停状态，所以这是一种巧妙的动态准直方式。

动镜准确度。干涉仪的独特设计和DSP的先进控制算法使得尼高利研究级福利叶变换红外光谱仪几乎能够完全避免环境噪声和震动。如图1.6所示，将仪器置于普通的实验桌上，依据激光器信号的峰-峰噪声计算后得出动镜的位置准确度为±0.2nm。峰-峰值噪声是验证所有步进扫描数据在高信噪比（SNR）状态下采集的重要参数。
如图1.6所示，氦-氖激光经过麦克尔逊干涉仪后产生的干涉图的强度V(x)可以根据动镜位移x（nm）来表示：


此处A=18.92/2v，σ=1/633nm-1。峰-峰动镜偏差δx可以通过在任意的零光程位置（假设第一点也就是4πσx=π/2或x=1/(8σ)的总的激光信号波动（噪声）δV(v)计算得到，也就是使用下面推导的公式：


因而，


或δx=±0.33/2=±0.2nm

有操作软件吗?

没有操作软件部分。

相位调制/解调特性。Vectra-Piezo步进扫描干涉仪的相位调制（ΦM）**是通过依靠定镜以恒定频率在延迟方向作高频振动而达到的。定镜的高频振动则由DSP控制的压电传感器来控制。“相位调制”这个术语是基于光程差调制或是高频振动事实上是红外光强度或相位的导数而产生的。ΦM的两个重要参数分别是：调制频率和振幅ε。调制频率fΦM是指定镜每秒振动的次数，振幅ε是通过定镜振动的距离来测定的并且通常是依据氦氖激光器的波长(λHe-Ne)来表示的。步进扫描ΦM的干涉图可以近似的用修正后的公式也就是（1-1）来表示：

昨天晚上由于有事，所以没有及时连载，实在抱歉，现在补上昨天的部分。

上面公式中被积分的函数可以展开并根据贝塞尔函数Jn(2πσε) （此处n=0，1，2，3……）和sin(2mπfΦMt)（此处m=1,2,3……）来表示。当DSP控制板或相位灵敏型放大器处于解调检测器接收到的基本的ΦM频率信号时，仅有Jn(2πσε)项是重要的，因此解调的ΦM干涉图可以表示为如下公式：


因此，ΦM干涉图（在没有相位错误的情况下）是以零光程差位置（ZPD）为中心的反对称曲线，也是振幅调制干涉图的导数。另外，被积函数是贝塞尔函数的第一级展开项J1(2πσε)，因此解调后的ΦM干涉图和单光束图形取决于ΦM的振幅、频率和光源的能量。

Vecta-Piezo步进扫描干涉仪的独特设计拓宽了ΦM频率和振幅的变化范围，从而使得仪器能够适应近红外和中红外分析。因此较之那些依靠振动较重的动镜组件来改变ΦM的干涉仪而言，此种设计能够提供更好的稳定性和适应性，因为控制相对较轻的定镜组件对于DSP而言显然更加容易。图1.7所示的是以数字示波图形式记录的Vectra-Piezo干涉仪ΦM频率在400Hz振幅从0.5到3.5λHe-Ne的典型的激光信号。近乎完美的激光重复曲线显示出定镜位置和ΦM振幅有着优良的稳定性和重复性。独立控制ΦM频率和振幅的功能可以容许用户优化实验中感兴趣的光谱区域。调制效率是以红外波数和调制频率为变量的函数。当保持ΦM振幅不变，波数依赖的曲线轮廓（通常作为相位调制特性曲线的参考）则完全取决于贝塞尔公式一级展开项的绝对值。振幅为0.5，1.5，2.5和3.5λHe-Ne的理论上的相位调制特性曲线如图1.8所示。

楼主辛苦了！！！

贝塞尔公式的特征曲线决定了ΦM实验轮廓的通量。通常情况下，在最低波数区域的瓣轮（正弦的凸起，译者注）是最大的，高能量处的瓣轮则呈数量级减小。当ΦM振幅增加时所有的瓣轮逐渐变窄能量逐渐降低。图1.9所示的是当ΦM频率在400赫兹，ΦM振幅从0.5增加到5.5λHe-Ne时，使用TGS检测器测定的单光束光谱图。结果以小刻度形式表示。这些通量曲线是普通光谱通量效率和ΦM调制特征曲线的组合结果。