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此处列出的平面刻划光栅和全息光栅均由喷涂铝制涂层的浮法玻璃基板制成。Oriel 的单色仪和光谱仪采用 Richardson Gratings 制造的衍射光栅。Oriel Instruments 和 Richardson Gratings 同属 Newport 系列品牌,长期合作设计适用于众多应用的仪器,合作历史悠久。
主要根据应用的光谱分辨率要求和感兴趣的光谱区域来选择衍射光栅。
衍射光栅可提供各种凹槽密度(即线/毫米)。更高的凹槽密度提供更高的互易色散并因此提供更高的分辨率。对于具有相同凹槽密度的光栅,光栅色散是相似的。除了凹槽密度之外,精确的色散还取决于光栅的其他物理特性。
分辨率是分离波长的能力。它通常表示为全宽半最da值 (FWHM)。理论上可以通过将光栅的互易色散乘以狭缝宽度来确定分辨率。具有 1200 线/mm 光栅的单色器带通是具有 600 线/mm 光栅的相同布置的一半。请注意,这种简单的关系对于小于 50 μm 的狭缝宽度并不准确,因为光学像差开始影响分辨率。
使用具有高凹槽密度的光栅可能会提高分辨率,但光谱范围变窄。光栅的色散与凹槽密度成反比。如果凹槽密度减半,则色散加倍。执行扫描时,为了节省时间,在确定扫描的间隔波长(即步长)时考虑分辨率非常重要。例如,如果特定光栅和狭缝的分辨率为 5 nm,则每 1 nm 进行一次扫描就没有必要或不切实际。
闪耀波长是闪耀衍射光栅最有效地将单色光衍射成一阶的波长。 选择接近感兴趣光谱区域的闪耀波长将实现尽可能高的效率。
出于多种原因,需要高效光栅。 在测量光谱中的弱跃迁线时,高效率的光栅比低效率的光栅更有用。 具有高效率的光栅可以放宽光谱仪中其他组件的反射率和透射率规格。 此外,由于其他衍射级,较高的衍射能量可能意味着较低的仪器杂散光,因为离开光栅的给定波长的总能量流是守恒的(等于入射在其上的能量流减去任何散射和吸收)。
对于平面闪耀光栅,其沟槽间距和闪耀角决定能量分布。多数光栅的闪耀方向指定为一阶 Littrow 使用方式。在 Littrow 使用方式中,光经光栅衍射返回光源。Littrow 条件下使用的光栅在特定波长下具有最gao效率或闪耀特性。
全息光栅通常呈正弦槽形状,这是记录光阻材料中干涉条纹场的结果。由于凹槽对称,不具备shou选闪耀方向,因此光栅不含闪耀箭头。通过改变调制率(沟槽深度与间距之比)可控制有效衍射效率范围。调制率越低,光栅的波长限值越小,但峰值效率也可能随之降低。我们发现,三种调制级别几乎适用于所有用途。
除此处列出的光栅外,特殊定制的光栅同样适用于各种应用。定制光栅要求包括喷涂提升红外效率的金涂层、提高紫外效率的 AlMgF2 涂层以及其他多项要求。光栅可安装于各种安装座,从而应用于特定单色仪或光谱仪。有关详细信息,请联系 Newport 销售部门。
1年
否
有
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