非线性晶体

提供各种非线性晶体（LBO，BBO，KDP，DKDP，KTP，LiIO3等），激光晶体（Nd：YAG，Yb：KGW，Yb：KYW，Nd：KGW，Ti：Sapphire等），拉曼晶体（KGW，Ba（NO3）2，调Ｑ晶体等） ，尺寸，掺杂浓度，镀膜，切割方向等参数完全按照用户的需求制作。使用户百分百的满意。

BBO晶体非线性晶体倍频晶体(?-BaB2O4)产品介绍 BBO晶体非线性晶体倍频晶体(?-BaB2O4，?-硼酸钡）是一种优异的光学非线性晶体。它具有宽相位匹配范围、高非线性（约为KDP的6倍）、高光损伤阈值、良好的机械和温度稳定性等特性。这种三角形单轴晶体具有0.19至3.3μm的宽透明度。其有用的透射范围（5％/ cm）为0.21至2.1μm，并且已经证明其对于产生低至约0.21μm的二次谐波辐射有效。它对于宽可调光学参量振荡器（OPO）和放大器（OPA）也很有用。自相关应用可以低至0.19um。其出色的红外透射和宽热接收带宽可实现高平均功率OPO/OPA操作。 BBO晶体相对较窄的角度接收带宽（特别是在UV中）可能限制其在涉及激光的某些应用中的有用性，所述激光具有小于衍射极限的光束质量。在大多数情况下，其温和的吸湿性不限制其有用性。 BBO非线性晶体(?-BaB2O4)广泛的相位匹配性使其成为Nd：YAG和其他Q开关/锁模固态激光器的通用应用的理想选择。当使用可调谐的Ti：蓝宝石，Alexandrite紫翠玉石或染料激光器时，BBO可用于产生从近红外到紫外线的可调辐射。这种高功率、广泛可调的激光辐射有许多应用，包括光谱学、医学、材料处理、非线性光学、激光雷达、遥感和光化学。在商业市场中，基于BBO的固态非线性系统可以与染料激光器竞争，并且具有降低操作成本和在大频率范围内更方便调谐的优点。典型应用： • Nd：YAG激光器的谐波产生（SHG、THG、4HG，5HG） • Ti: Sapphire 钛蓝宝石激光器、飞秒振荡器、飞秒放大器的SHG、THG产生 • OPO的可调固态激光器（泵浦355,532或1064 nm） • 染料激光器光源SHG、SFG的UV输出 • 用于超短脉冲（ps和fs）激光器的自相关测试主要规格：可根据客户要求提供不同规格:800nm钛蓝宝石飞秒激光器SHG/THG BBO倍频晶体：PN BBO-TX/XHG08- LW -TX尺寸，mm厚度，mmΘ，degΦ，deg镀膜 BBO-T1SHG08-66×60.05/0.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nm BBO-T1SHG08-88×80.05/0.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-1010×100.05/0.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-1212×120.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-1515×150.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-2020×200.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290 P/P@400-800 nmBBO-T1SHG08-2222×220.1/0.2/0.5/1.0/2.029.290P/P@400-800 nmBBO-T1THG08-66×60.01/0.02/0.05/0.1/0.2/0.5/144.390P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-88×80.01/0.02/0.05/0.1/0.2/0.5/144.390 P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-1010×100.01/0.02/0.05/0.1/0.2/0.5/144.390 P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-1212×120.1/0.2/0.5/144.390 P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-1515×150.1/0.2/0.5/144.390 P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-2020×200.1/0.2/0.5/144.390P/P @ 400-800/266BBO-T1THG08-2222×220.1/0.2/0.5/144.390P/P @ 400-800/266Type 1, SHG @ 800 nm,Θ=29.2°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）：10fs-0.05；20fs-0.1；50fs-0.2；100fs-0.5；200fs-1Type 1, THG @ 800 nm, Θ=44,3°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）: 10fs-0.01；20fs-0.02；50fs-0.05；100fs-0.1；200fs-0.2 1030nm飞秒激光器SHG/THG/FHG BBO倍频晶体：PN BBO-TX/XHG10-LW-TX尺寸，mm厚度，mmΘ，degΦ，deg镀膜BBO-T1SHG10-6-TX6×6 0.5/1.0/1.5/2.023.490AR/AR @ 515+1030 nmBBO-T1SHG10-8-TX8×80.5/1.0/1.5/2.023.490AR/AR @ 515+1030 nmBBO-T1SHG10-10-TX10×100.5/1.0/1.5/2.023.490AR/AR @ 515+1030 nmBBO-T1THG10-6-TX6×60.15/0.25/0.4/0.5532.590AR/AR @ 1030+515/343 nmBBO-T1FHG10-6-TX6×60.1/0.15/0.2/0.35090P/P @ 515/257 nmType1, SHG @ 1030 nm,Θ=23.4°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）：50fs-0.5；100fs-1；150fs-1.5；200fs-02Type1, THG @ 1030nm, Θ=32.5°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）: 50fs-0.15；100fs-0.25；150fs-0.4；200fs-0.55Type1, FHG @ 1030nm, Θ=50°, φ=90°（脉宽fs-厚度mm）: 50fs-0.1；100fs-0.15；150fs-0.2；200fs-0.3 BBO晶体非线性晶体倍频晶体(?-BaB2O4)特性：类型BaB2O4晶体结构三角, 3m光学对称负单轴(none)晶架群R3c密度3.85 g/cm3莫氏硬度5光学均匀性?n = 10-6 cm-1 “0”水平透射区域189 – 3500 nm1064 nm处线性吸收系数 0.1% cm-1折射率none1064 nm1.65511.5426532 nm1.67501.5555355 nm 1.70551.5775266 nm1.75711.6139213 nm1.84651.6742Sellmeier方程(λ, μm)no2 = 2.7366122+0.0185720 / (λ2-0.0178746)- 0.0143756 λ2ne2 = 2.3698703+0.0128445 / (λ2-0.0153064)- 0.0029129 λ2相位匹配范围 Type 1 SHG410 – 3300 nm相位匹配范围Type 2 SHG530 – 3300 nm离走角55.9 mrad (Type 1 SHG 1064 nm)非线性系数d22 = ± 2.2 pm/V d15 = d31 = ± 0.08 pm/V 损伤阈值（TEM00） 0.5 GW/cm2 at 1064 nm, 10 ns~ 50 GW/cm2 at 1064 nm, 1 ps 200 GW/cm2 at 800 nm, 100 fs, 50 Hz上海屹持光电技术有限公司

AgGaS2 (AGS) 红外非线性晶体√ZnGeP2√GaSe √AgGaSe2√ZnTe√AgGaS2由于具有独特的功能，ZnGeP2、 AgGaSe2、 AgGaS2、 GaSe 和 ZnTe作为光学非线性晶体，在中红外和远红外应用方面已经赢得了人们极大的兴趣。它们的应用包括:? 中红外波段OPO? 近、中红外波段频率转换? CO2 激光倍频? THz生成红外非线性晶体 具有大的有效光学非线性，宽的光谱和角度接收范围，透光范围宽，对温度稳定性和振动控制没有苛刻的要求，可以进行良好的机械加工（ GaSe除外）。其它晶体有 : CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe, ZnSAgGaS2AgGaS2的透光波段为0.53至12 μm。虽然其非线性光学系数在上述提到的红外晶体中是最小的，但是其边缘为550 nm短波长高透光度被用于Nd:YAG激光泵浦的OPO，也被大量应用于利用二极管、掺钛蓝宝石、Nd:YAG和红外燃料激光器进行的差频混频实验，直接红外对抗系统，以及CO2激光倍频。通过信号和飞秒OPO系统驻波的差频，硫镓银晶体薄片在中红外波段超短脉冲发生方面用的很普遍。 14 mm长镀增透膜和用于被Nd:YAG激光泵浦的OPO的AgGaS2晶体的透过光谱 AgGaS2晶体1型 OPO 和SHG调谐曲线ZnGeP2AgGaSe2GaSeZnGeP2晶体的透光波段为0.74至12 μm，其中有用的透光范围从1.9至10.6 μm。 ZnGeP2拥有最大的非线性光学系数和较高的激光损伤阈值。它成功地应用于以下应用领域：? 通过与10.6 μm 波长混频的 CO2激光的上转换；? CO和 CO2 激光辐射的和频；? 脉冲式CO、CO2 和DF化学激光的高效倍频；饵和钬激光泵浦时的中红外OPO光的发生。Terahertzlabs 光 学 提 供 具 有 最 低 吸 收0.04 cm-1 @ 2.1 μm的ZnGeP2 晶体，更好的适应OPO或OPA应用，然后泵浦2.05-2.1 μm，镀增透膜。 ZnGeP2晶体1型OPO和SHG调谐曲线 ZnGeP2晶体在2 μm附近的吸收光谱 15 mm长镀增透膜ZnGeP2晶体OPO@2.1 μm 的透过光谱AgGaSe2晶体的透光波段在0.73至18 μm波段之间。其有用透光范围0.9-16 μm及宽的相匹配能力，在被多种当前常用激光泵浦时，能为OPO应用提供极具潜力的应用。在2.05 μm的Ho:YLF激光泵浦下，已经获得2.5-12 μm的波长，以及在1.4-1.55 μm激光泵浦下，获得1.9-5.5 μm的非临界相位匹配操作。脉冲式CO2激光的高效倍频已经得到证明。 AgGaSe2晶体1型OPO和SHG调谐曲线 18 mm长无镀膜AgGaSe2晶体的透过光谱 25 mm长镀增透膜的AgGaSe2晶体的透过光谱GaSe 晶 体 的 透 光 波 长 在 0 . 6 5 至18 μm之间. GaSe晶体已经成功的应用于以下方面：CO2 激光的高效倍频，脉冲式CO、CO2和DF化学 激光(λ = 2.36 μm)倍频，CO和CO2激光向可见光的上转换，通过钕和红外燃料激光器或(F-)-centre激光脉冲的差频混频产生红外脉冲，3.5–18 μm范围内 OPG光的发生，飞秒脉冲泵浦时0.2-5 THz范围的高效太赫兹发生。由于材料结构(沿(001)平面切开)限制了应用领域，为了得到特定相位匹配角的晶体切割是不可能的。 17 mm长无镀膜GaSe晶体的透过光谱 GaSe晶体Type 1 和Type 2 SHG调谐曲线 切割后的 GaSe晶体胶合在特殊环形支架上物理特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe晶体对称性四方四方四方六角立方闪锌矿点群42m42m42m62m43m晶格常数, ? a5.4655.99015.7573.7426.1037c10.77110.882310.30515.918-密度, g/cm34.1755.714.565.035.633光学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe透光范围,μm0.74-120.73-180.53-120.65-180.65-17折射率@1.06 μm no3.23242.70052.45082.90822.7779ne3.27862.67592.39662.56765.3 μm no3.11412.61402.39542.83402.6974ne3.15242.58232.34212.459910.6 μm no3.07252.59152.34662.81582.6818ne3.11192.55852.29242.4392吸收系数, cm-1 @1.06um3.00.020.090.25-2.5um0.030.010.010.05-5.0um0.020.010.010.05-7.5um0.02-0.020.05-10.0um0.4-0.060.05-11.0um0.8-0.060.05-非线性光学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe激光损失阈值, MW/cm260251028-@脉宽, ns1005020150-@波长, μm10.62.051.069.3-非线性, pm/V111433163-Type 1 SHG的相位匹配角@ 10.6 μm, deg76556714-Walk-off角@5.3 μm, deg 0.570.570.670.853.4-热学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe熔点, oC129885199812331295热膨胀系, 10-6/oK⊥17.5(a)23.4(c)12.59.08.0⊥9.1(b)18.0(d)---‖1.59(a)-6.4(c)-13.28.25-‖8.08(b)-16.0(d)---@ 293-573 K, b) @ 573-873 K, c) @ 298-423 K, d) @ 423-873 K计算折射率的SELLMEIER方程:晶体ABCDEF表达式ZnGeP2no8.04091.686250.408241.2880611.05-n2=A+Bλ2/(λ2-C)+Dλ2(λ2-E)ne8.09291.86490.414680.84052452.05-AgGaSe2no6.85070.42970.158400.00125--n2=A+B/(λ2-C)-Dλ2ne6.67920.45980.212200.00126--AgGaS2no3.39702.39820.093112.1640950.0-n2=A+B/(1-C/λ2)+D/(1-E/λ2)ne3.58731.95330.110662.33911030.7-GaSeno7.4430.4050.01860.00613.14852194n2=A+B/λ2+C/λ4+D/λ6+E/(1-F/λ2)ne5.760.3879-0.22880.12231.8551780ZnTeNo, ne9.920.425300.377662.6358056.5-n2=A+B/(λ2-C2)+D/(λ2/E2-1)可以根据客户要求提供的其它晶体有： CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe, ZnSZnTe / 碲化锌: 碲化锌晶体在110方向被用于通过光整流过程来产生太赫兹。光整流效应是晶体的二阶非线性光学效应，也是一种特殊的差频效应。对于有一定带宽的飞秒激光脉冲，不同的频率分相互作用产生从0到几太赫兹的带宽。太赫兹脉冲的整流是通过碲化锌晶体另一个110方向内自由空间电光整流产生的。太赫兹脉冲和可见光脉冲在碲化锌晶体内直线传播时，太赫兹脉冲在碲化锌晶体内产生双折射，这一现象被线偏振可见光脉冲读出。当可见光脉冲和太赫兹脉冲同时在同一晶体内传播时，可见偏振光在太赫兹脉冲作用下产生旋光，用一个λ/4波片和一个分束偏振器以及一组平衡光电二极管，通过监控可见光脉冲从碲化锌晶体出射后的偏振旋转相对于太赫兹脉冲的一组延迟时间，就可以监测太赫兹脉冲的振幅轨迹。能够读出完整的电场、振幅和延迟，是时域太赫兹光谱的魅力之一。 碲化锌也被用于红外光学元件基板和真空沉积。我们可提供尺寸为?40x30 mm的光学元件。注意： 碲化锌含有微气泡，这并不影太赫兹的产生，然而，它们在晶体被照明时的投影下是可见的。我们不接受关于晶体内有气泡的投诉。如何订购：ZnGeP2 (ZGP) Crystals货号Size, mmθφ镀膜 标注 交货期TL-ZP-4017x5x15 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm3周TL-ZP-4027x5x20 mm54° 0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm3周 TL-ZP-4037x5x25 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm6周AgGaS2 (AGS) Crystals货号Size, mmθφ镀膜 标注含税单价交货期TAGS-401H5x5x1 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 19800 元1周TAGS-402H6x6x2 mm50°0°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 216450元联系我们TAGS-403H5x5x0.4 mm34°45°BBAR/BBAR @ 3-6 / 1.5-3 μmSHG @ 3-6 μm, Type 112300元1周TAGS-801H8x8x0.4 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μm DFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 126800元1周TAGS-802H8x8x1 mm 39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 123490元1周关于晶体选择列表仅供客户参考AuGaPLiNbO3PbSAgGa：ZnOLiFPIN-PMN-PT A-F系列G-H系列 L-N系列 P-Z系列 SrTiO3 (国产,进口,Ti面终止SrTiO3)BaTiO3GaAsLiAlO2SrLaAlO4

ZnGeP2 (ZGP) 红外非线性晶体√ZnGeP2√GaSe √AgGaSe2√ZnTe√AgGaS2由于具有独特的功能，ZnGeP2、 AgGaSe2、 AgGaS2、 GaSe 和 ZnTe作为光学非线性晶体，在中红外和远红外应用方面已经赢得了人们极大的兴趣。它们的应用包括:? 中红外波段OPO? 近、中红外波段频率转换? CO2 激光倍频 ? THz生成红外非线性晶体 具有大的有效光学非线性，宽的光谱和角度接收范围，透光范围宽，对温度稳定性和振动控制没有苛刻的要求，可以进行良好的机械加工（ GaSe除外）。其它晶体有 : CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe, ZnSAgGaS2AgGaS2的透光波段为0.53至12 μm。虽然其非线性光学系数在上述提到的红外晶体中是最小的，但是其边缘为550 nm短波长高透光度被用于Nd:YAG激光泵浦的OPO，也被大量应用于利用二极管、掺钛蓝宝石、Nd:YAG和红外燃料激光器进行的差频混频实验，直接红外对抗系统，以及CO2激光倍频。通过信号和飞秒OPO系统驻波的差频，硫镓银晶体薄片在中红外波段超短脉冲发生方面用的很普遍。 14 mm长镀增透膜和用于被Nd:YAG激光泵浦的OPO的AgGaS2晶体的透过光谱 AgGaS2晶体1型 OPO 和SHG调谐曲线ZnGeP2AgGaSe2GaSeZnGeP2晶体的透光波段为0.74至12 μm，其中有用的透光范围从1.9至10.6 μm。 ZnGeP2拥有最大的非线性光学系数和较高的激光损伤阈值。它成功地应用于以下应用领域：? 通过与10.6 μm 波长混频的 CO2激光的上转换；? CO和 CO2 激光辐射的和频；? 脉冲式CO、CO2 和DF化学激光的高效倍频；饵和钬激光泵浦时的中红外OPO光的发生。Terahertzlabs 光 学 提 供 具 有 最 低 吸 收0.04 cm-1 @ 2.1 μm的ZnGeP2 晶体，更好的适应OPO或OPA应用，然后泵浦2.05-2.1 μm，镀增透膜。 ZnGeP2晶体1型OPO和SHG调谐曲线 ZnGeP2晶体在2 μm附近的吸收光谱 15 mm长镀增透膜ZnGeP2晶体OPO@2.1 μm 的透过光谱AgGaSe2晶体的透光波段在0.73至18 μm波段之间。其有用透光范围0.9-16 μm及宽的相匹配能力，在被多种当前常用激光泵浦时，能为OPO应用提供极具潜力的应用。在2.05 μm的Ho:YLF激光泵浦下，已经获得2.5-12 μm的波长，以及在1.4-1.55 μm激光泵浦下，获得1.9-5.5 μm的非临界相位匹配操作。脉冲式CO2激光的高效倍频已经得到证明。 AgGaSe2晶体1型OPO和SHG调谐曲线 18 mm长无镀膜AgGaSe2晶体的透过光谱 25 mm长镀增透膜的AgGaSe2晶体的透过光谱GaSe 晶 体 的 透 光 波 长 在 0 . 6 5 至18 μm之间. GaSe晶体已经成功的应用于以下方面：CO2 激光的高效倍频，脉冲式CO、CO2和DF化学 激光(λ = 2.36 μm)倍频，CO和CO2激光向可见光的上转换，通过钕和红外燃料激光器或(F-)-centre激光脉冲的差频混频产生红外脉冲，3.5–18 μm范围内 OPG光的发生，飞秒脉冲泵浦时0.2-5 THz范围的高效太赫兹发生。由于材料结构(沿(001)平面切开)限制了应用领域，为了得到特定相位匹配角的晶体切割是不可能的。 17 mm长无镀膜GaSe晶体的透过光谱 GaSe晶体Type 1 和Type 2 SHG调谐曲线 切割后的 GaSe晶体胶合在特殊环形支架上物理特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe晶体对称性四方四方四方六角立方闪锌矿点群42m42m42m62m43m晶格常数, ? a5.4655.99015.7573.7426.1037c10.77110.882310.30515.918-密度, g/cm34.1755.714.565.035.633光学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe透光范围,μm0.74-120.73-180.53-120.65-180.65-17折射率@1.06 μmno3.23242.70052.45082.90822.7779ne3.27862.67592.39662.56765.3 μm no3.11412.61402.39542.83402.6974ne3.15242.58232.34212.459910.6 μmno3.07252.59152.34662.81582.6818ne3.11192.55852.29242.4392吸收系数, cm-1 @1.06um3.00.020.090.25-2.5um0.030.010.010.05-5.0um0.020.010.010.05-7.5um0.02-0.020.05-10.0um0.4-0.060.05-11.0um0.8-0.060.05-非线性光学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe激光损失阈值, MW/cm260251028-@脉宽, ns1005020150-@波长, μm10.62.051.069.3-非线性, pm/V111433163-Type 1 SHG的相位匹配角@ 10.6 μm, deg76556714-Walk-off角@5.3 μm, deg 0.570.570.670.853.4-热学特性晶体ZnGeP2AgGaSe2AgGaS2GaSeZnTe熔点, oC129885199812331295热膨胀系, 10-6/oK⊥17.5(a)23.4(c)12.59.08.0⊥9.1(b)18.0(d)---‖1.59(a)-6.4(c)-13.28.25-‖8.08(b)-16.0(d)---@ 293-573 K, b) @ 573-873 K, c) @ 298-423 K, d) @ 423-873 K计算折射率的SELLMEIER方程:晶体A BCDEF表达式ZnGeP2no8.04091.686250.408241.2880611.05-n2=A+Bλ2/(λ2-C)+Dλ2(λ2-E)ne8.09291.86490.414680.84052452.05-AgGaSe2no6.85070.42970.158400.00125--n2=A+B/(λ2-C)-Dλ2ne 6.67920.45980.212200.00126--AgGaS2no3.39702.39820.093112.1640950.0-n2=A+B/(1-C/λ2)+D/(1-E/λ2)ne3.58731.95330.110662.33911030.7-GaSeno7.4430.4050.01860.00613.14852194n2=A+B/λ2+C/λ4+D/λ6+E/(1-F/λ2)ne5.760.3879-0.22880.12231.8551780ZnTeNo, ne9.920.425300.377662.6358056.5-n2=A+B/(λ2-C2)+D/(λ2/E2-1)可以根据客户要求提供的其它晶体有： CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe, ZnSZnTe / 碲化锌:碲化锌晶体在110方向被用于通过光整流过程来产生太赫兹。光整流效应是晶体的二阶非线性光学效应，也是一种特殊的差频效应。对于有一定带宽的飞秒激光脉冲，不同的频率分相互作用产生从0到几太赫兹的带宽。太赫兹脉冲的整流是通过碲化锌晶体另一个110方向内自由空间电光整流产生的。太赫兹脉冲和可见光脉冲在碲化锌晶体内直线传播时，太赫兹脉冲在碲化锌晶体内产生双折射，这一现象被线偏振可见光脉冲读出。当可见光脉冲和太赫兹脉冲同时在同一晶体内传播时，可见偏振光在太赫兹脉冲作用下产生旋光，用一个λ/4波片和一个分束偏振器以及一组平衡光电二极管，通过监控可见光脉冲从碲化锌晶体出射后的偏振旋转相对于太赫兹脉冲的一组延迟时间，就可以监测太赫兹脉冲的振幅轨迹。能够读出完整的电场、振幅和延迟，是时域太赫兹光谱的魅力之一。 碲化锌也被用于红外光学元件基板和真空沉积。我们可提供尺寸为?40x30 mm的光学元件。注意： 碲化锌含有微气泡，这并不影太赫兹的产生，然而，它们在晶体被照明时的投影下是可见的。我们不接受关于晶体内有气泡的投诉。如何订购：ZnGeP2 (ZGP) Crystals货号Size, mmθφ镀膜 标注 交货期TL-ZP-4017x5x15 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm3周TL-ZP-4027x5x20 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm3周 TL-ZP-4037x5x25 mm54°0°AR@2.1μm+BBAR@3.5-5μmOPO @ 2.1- 3.5-5 μm6周AgGaS2 (AGS) Crystals货号Size, mmθφ镀膜标注含税单价交货期TAGS-401H5x5x1 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 19800 元1周TAGS-402H6x6x2 mm50°0°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 216450元联系我们TAGS-403H5x5x0.4 mm34°45°BBAR/BBAR @ 3-6 / 1.5-3 μmSHG @ 3-6 μm, Type 112300元1周 TAGS-801H8x8x0.4 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 126800元1周TAGS-802H8x8x1 mm39°45°BBAR/BBAR @ 1.1-2.6 / 2.6-11 μmDFG @ 1.2-2.4 μm - 2.4-11 μm, Type 123490元1周关于晶体选择列表仅供客户参考A-F系列G-H系列 L-N系列 P-Z系列Al2O3GaTeLaAlO3PbWO4AlGaNLiTaO3PbF2AuGaPLiNbO3PbSAgGa：ZnOLiFPIN-PMN-PTAlN 单晶GdScO3LSATPMN-PTBaF2 GaSbLaF3SrTiO3 (国产,进口,Ti面终止SrTiO3)BaTiO3GaAsLiAlO2SrLaAlO4BGOGraphite(普通；热解)LGS 硅酸镓镧SrLaGaO4BSOGaSeLiGaO2Si(?超薄Si片)Bi2Te3GGG (Gd3Ga5O12)LGT钽酸镓镧SiC?(4H,6H,3C)Bi2Se3GeMgAl2O4 SBNBi2Se2TeHg(1-x)Cd(x)TeMgF2SiO2（玻璃和单晶）Bi2Te2SeInPMgOSi-GeBP 黑磷InAsMoSe2TiO2(锐钛矿型,金红石型)CdSInSbMoS2TbScO3CsI (TI)KH2PO4MoTe2TGGCaCO3KTaO3MgO:LiNbO3TeO2Cu（单晶）KTa 1-X NbXO3NdCaAlO4WTe2CdSeKClNaClWS2Ce:Lu2SiO5KTN Nb:SrTiO3CaF2ZnTeDyScO3ZnSeFe:SrTiO3

产品说明高非线性光子晶体光纤这在一个被大空气孔包围的小实心石英纤芯内传导光。此类结构的光学性质与悬浮在空气中的玻璃棒极为相似，都对光有很强的限制作用，也就是说，非线性系数大。通过选择合适的芯径，零色散波长可以在可见和近红外光谱的宽范围内选择，使此类光纤特别适合用二极管泵浦Nd(3+)激光器产生超连续谱辐射，或者光学交换和信号处理应用。产品特性单模纯石英纤芯泵浦源在1um范围内具有零色散特性应用范围光谱学频率计量学光相干层析成像（OCT）NKT Photonics SC-3.7-975 非线性光子晶体光纤 SC-3.7-975高非线性光子晶体光纤具有高非线性系数，在用975nm附近具有零色散特性，可用在1060nm激光器中。该光纤是专为使用高功率泵浦源产生超连续光谱优化设计的，由于优化了色散的特性，当使用高功率泵浦源时，只需要10-15m的此光纤就可以有效的产生倍频生成的光谱。该系列光纤同时和标准的单模光纤或永久单模光纤能很好的耦合，同时也可以对端面处理，加FC/PC连接器。 产品性能曲线图NKT Photonics SC-5.0-1040-PM 非线性保偏光子晶体光纤 SC-5.0-1040-PM 保偏非线性光子晶体光纤具有高非线性系数，在用1040nm附近具有零色散特性，可用在1060nm激光器中。该光纤是专为使用高功率泵浦源产生超连续光谱优化设计的，由于优化了色散的特性，当使用高功率泵浦源时，只需要10-15m的此光纤就可以有效的产生倍频生成的光谱。该系列光纤同时和标准的单模光纤或永久单模光纤能很好的耦合，同时也可以对端面处理，加FC/PC连接器。产品性能曲线图NKT Photonics SC-5.0-1040 非线性光子晶体光纤 由于优化了色散的特性，在使用脉宽为1ns，重复频率为5-10kHz,平均功率为几十毫瓦的中心波长为1064nm脉冲激光器时，只需要20m的该光纤就可以使转换效率接近100%，同时和标准的单模光纤或永久单模光纤能很好的耦合，同时也可以对端面处理，加FC/PC连接器。 产品性能曲线图技术参数参数SC-3.7-975SC-5.0-1040-PMSC-5.0-1040零色散波长975±15nm1040±15nm1040±10nm截止波长＜1000nm＜1000nm＜1000nm非线性系数18(W-1km)-1@1060nm11W(-1km)-1@1060nm11(W-1km)-1@1060nm衰减＜5dB/km(@1060nm)＜3dB/km(@1550nm)＜15dB/km(600nm)＜3dB/km(@1040nm)＜2.5dB/km(@1550nm)＜25dB/km(@600nm)＜3dB/km(@1040nm)＜2.5dB/km(@1550nm)＜15dB/km(@600nm)模场直径3.3±0.3um@1060μm4.3±0.2um@1060μm4.0±0.2um数值孔径0.25±0.05@1060μm0.20±0.05@1060μm0.20±0.05材料纯石英纤芯纯石英纤芯纯石英纤芯包层直径125±10um125±3um125±3um纤芯直径3.7±0.3um4.8±0.2um4.8±0.2um涂覆层直径245±10.0um244±10.0um244±10.0um涂覆层材料单层丙烯酸酯丙烯酸酯丙烯酸酯

KTA 砷酸氧钛钾(KTiOAsO4)非线性晶体是近年来发展起来的一种用于非线性光学和电光器件应用的优良光学非线性晶体。与KTP相比，这些非线性光学和电光系数更高，并且它们还具有显著降低2.0-5.0μm区域吸收的额外好处。大的非线性系数与宽的角度和温度带宽相结合。砷酸盐的其他优点是较低的介电常数、较低的损耗角正切和比KTP小几个数量级的离子电导率。这些砷酸盐的单晶具有化学和热稳定性，不吸湿，并且对高强度激光辐射具有高度抗性。KTA晶体在二次谐波产生（SHG）、和差频率产生（SFG）/（DFG）、光学参量振荡（OPO）、电光调Q和调制以及作为光波导的衬底方面具有重要作用。基于这些晶体的OPO器件是可靠的固态可调谐激光辐射源，其能量转换效率超过50%。KTA有很高的伤害阈值。皮秒染料激光在10-20 GW/cm2的水平下未观察到光学损伤。这种晶体是用高温熔剂技术生长的。 技术参数主要特性复合物KTiOAsO4透光率, μm 0.35 – 5.5非线性系数, pm/Vd31= 2.76 d32= 4.74 d33= 18.5对称度斜方晶系, mm2 point group晶胞参数, ?a=13.103, b=6.558, c=10.746典型反射系数1064 nm532 nmnx=1.7826, ny=1.7890, nz=1.8677nx=1.8293, ny=1.8356, nz=1.9309光学损坏阈值, GW/cm21064 nm(t=10 ns)1.5电光系数, pm/Vr13=15, r23=21, r33=40莫氏（Mohs）硬度5光学元件参数定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6表面质量, scratch/dig20/10应用中间红外区域1 - 5.5μm的光学参量振荡器(OPO) 在1 - 5.5μm的红外中间区域产生不同的频率（DFG） 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

本产品由于具有独特的功能，ZnGeP2、 AgGaSe2、AgGaS2、 GaSe 和 ZnTe作为光学非线性晶体，在中红外和远红外应用方面已经赢得了人们极大的兴趣。它们的应用包括：中红外波段OPO，近、中红外波段频率转换，CO2 激光倍频，THz生成。红外非线性晶体 具有大的有效光学非线性，宽的光谱和角度接收范围，透光范围宽，对温度稳定性和振动控制没有苛刻的要求，可以进行良好的机械加工（ GaSe除外）。其它晶体有 : CdSe, CdS, CdZnTe, CdTe, ZnSe,ZnS 技术参数1、AgGaS2 硫镓银晶体AgGaS2简称AGS晶体,中文名是硫镓银晶体,他的透光波段为0.53至12 μm。虽然其非线性光学系数在上述提到的红外晶体中是最小的，但是其边缘为550 nm短波长高透光度被用于Nd:YAG激光泵浦的OPO，也被大量应用于利用二极管、掺钛蓝宝石、Nd:YAG和红外燃料激光器进行的差频混频实验，直接红外对抗系统，以及CO2激光倍频。通过信号和飞秒OPO系统驻波的差频，硫镓银晶体薄片在中红外波段超短脉冲发生方面用的很普遍。14 mm长镀增透膜和用于被Nd:YAG激光泵浦的OPO的AgGaS2晶体的透过光谱 AgGaS2晶体1型 OPO 和SHG调谐曲线2、ZnGeP2晶体(简称ZGP晶体),磷锗锌晶体 ZnGeP2磷锗锌晶体的透光波段为0.74至12 μm，其中有用的透光范围从1.9至10.6 μm。 ZnGeP2拥有最大的非线性光学系数和较高的激光损伤阈值。它成功地应用于以下应用领域：■ 通过与10.6 μm 波长混频的 CO2激光的上转换；■ CO和 CO2 激光辐射的和频；■ 脉冲式CO、CO2 和DF化学激光的高效倍频；饵和钬激光泵浦时的中红外OPO光的发生。E K S M A 光 学 提 供 具 有 最 低 吸 收0.04 cm-1 @ 2.1 μm的ZnGeP2 晶体，更好的适应OPO或OPA应用，然后泵浦2.05-2.1 μm，镀增透膜。

GaSe（硒化镓）晶体的太赫兹振荡能达到有非常宽的频域，至41THz。GaSe是负单轴层状半导体晶体，拥有六边形结构的62m空间点群，300K时禁带宽度为2.2eV。GaSe晶体抗损伤阈值高，非线性系数大（54pm/V），非常合适的透明范围，以及超低的吸收系数，这使其成为中红外宽带电磁波振荡的非常重要的解决方案。因宽带太赫兹振荡和探测使用的是低于20飞秒的激光光源，GaSe发射-探测系统能获得与ZnTe可比的甚至更好的结果。通过对GaSe晶体厚度的选取，我们可以实现对THz波的频率可选择性控制。注：GaSe晶体的解理面为(001)，因此对该晶体使用的一个很大限制在于质软，易碎。 技术参数主要特性复合物GaSe透光率, μm0.62 – 20非线性系数, pm/Vd22 = 54 @10.6 μm 对称度六方晶系, 6m2 point group晶胞参数, ?a=3.74, c=15.89典型反射系数 10.6 μm 5.3 μmno=2.6975, ne=2.3745 no=2.7233, ne=2.3966光学损伤阈值, MW/cm21064 nm (t=10 ns)30离散角, °5.3 μm4.1应用10.6 μm激光辐射二次谐波的产生中红外区域高达17μm的光学参量振荡器、光学参量放大器、DFG等 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

BBO 或 beta-BaB2O4或β-BaB2O4是一种非线性光学晶体，它结合了许多独特的特性。这些特性包括宽透明度和相位匹配范围、大非线性系数、高损伤阈值和出色的光学均匀性。因此，BBO 为各种非线性光学应用提供了有吸引力的解决方案。技术参数 主要特性复合物 β-BaB2O4透光率, μm0.189 - 2.6非线性系数, pm/Vd22=2.2, d15=0.16对称度三方晶系, 3m point group 晶胞参数, ?a=12.519, c=12.723典型反射系数1064 nm532 nmno=1.5980, ne=1.5432no=1.6139, ne=1.5555光学损坏阈值, GW/cm2 1064 nm(t=10ns)1-2二次谐波截止Type I Type II411 nm 527 nm离散角, °Type I, 1064 nm3.2温度验收, °C*cmType I 1064 nm55莫氏（Mohs）硬度4.5光学元件参数定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6表面质量, scratch/dig10/5应用YAG激光器的2次，3次，4次，5次谐波产生；Ti: Sapphire 和翠绿宝石激光器的2次谐波产生使用OPO的可调谐固态激光器（泵浦功率为355,532或1064nm）使用可调谐染料激光器的SHG和SFG的高效紫外光源 皮秒和飞秒激光系统中的自相关器(薄晶体中) 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

AGS 硫镓银晶体(silver thiogallate硫没食子酸银)是一种优质的红外非线性晶体材料，具有三波非线性作用(OPO)的优良性能。透光范围为0.53-13um, AgGaS2晶体在550um处具有高透光性，具有广泛的应用，可以用于Nd:YAG激光泵浦的OPO，半导体激光，钛宝石激光，Nd：YAG和IR染料激光的各种差频, 覆盖3-12um波段，此外,还实用于定向红外对抗系统(DIRCMS）和各种波长CO2激光倍频。AGS 硫镓银对中红外激光的倍频效率高,可用于光学参量放大和光学参量振荡以及差频产生，应用波长可达到中红外的17 μm。 技术参数应用中红外辐射的高效倍频光学参量振荡和放大，不同频率产生到高达12μm的中红外区域各向同性点附近区域的光学窄带滤波器 (0.4974 μm at 300 K) 主要参数复合物AgGaS2透明度, μm0.47 – 13非线性参数, pm/Vd36 = 12.6 @ 10.6 μm 负单轴晶体no ne (at λ 0.497 μm ne no)对称性 四方晶系, -42m point group晶胞参数, ?a=5.757, c=10.311典型反射指数10.6 μm 5.3 μmno=2.3475, ne=2.2918 no=2.3945, ne=2.3406光学损伤阈值, MW/cm2 1064 nm (t=10 ns)350离散角, °5.3 μm0.76热导系数 k, WM/M°C1.5室温带隙, eVEg = 2.73在各向同性点的光活性 ρ = 522deg/mmn0= ne, λ = 0.4974 μm0.2透明度级别的远红外吸收边缘0.86 THz 346 μm光学元件参数定位精度, arc min 30平行度, arc sec 30平整度546 nmλ/4表面质量, scratch/dig30/20 可提供大/长光学元件，请发送您的要求。我们能够根据客户的规格提供合适的减反射/保护等涂层，可根据要求应用反射率曲线。

非线性光学晶体三硼酸锂（LiB3O5或LBO）具有一系列独特的特性：从VUV到IR的宽透明范围、高光学损伤阈值、高有效非线性系数和非临界相位匹配可用性、非常小的走离(walk-off)。采用改进的高温熔剂法生长LBO晶体。LBO在0.16和3.3μm处具有带边(band edges)。其有效透射范围（5%/cm）为0.21至2.3μm。但是，如果可以接受更高的吸收，LBO通过允许更深的UV混合来补充BBO。它还允许标称1.0-1.3μm I型SHG的温度可控非临界相位匹配（NCPM）。LBO还为II型SHG（0.8-1.1μm）和THG（0.95-1.2μm）提供室温准NCPM（角度调谐，同时保持=90°），这是一种独特的性能，部分归因于其双轴性。LBO较低的双折射将其UV相位匹配限制在某些较长波长辐射的组合上，但它也具有明显较大的角度接收带宽，从而降低了对源激光器的光束质量要求 技术参数主要特性 复合物LiB3O5透光率, μm 0.16 – 2.6非线性系数, pm/Vd31 = 0.67 d32 = 0.85对称度斜方晶系, mm2 point group晶胞参数 a=8.447, b=7.3798, c=5.1408 ?典型反射系数1064 nm 532 nmnx=1.5656, ny=1.5905, nz=1.6055 nx=1.5785, ny=1.6065, nz=1.6212光学损坏阈值, GW/cm21053 nm(t=10 ns)2.5截止二次谐波三次谐波554 nm794 nm离散角, °Type IType II0.430.22莫氏（Mohs）硬度6 定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6表面质量, scratch/dig20/10 应用 应用于YAG: Nd, YAG: Ho, Ti: Sapphire, 翠绿宝石激光器二次谐波的产生应用于YAG: Nd, Ti: Sapphire,翠绿宝石激光器三次谐波的产生光学参量放大器OPA与光学参量振荡器OPO（泵浦功率为308、355、532和1064 nm） 皮秒和飞秒激光系统中的自相关器(薄晶体中) 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

AgGaSe2晶体,中文名硒镓银晶体,简称AGSe晶体。中红外激光倍频有效的晶体材料，对中红外激光的倍频效率高,是有效的非线性激光晶体之一.还同时具有三波非线性作用(OPO)的优良性能。 ' AGSe晶体透光范围为0.73-18μm,AgGaSe2晶体可用波段位于0.9-16μm。采用目前成熟的激光泵浦，AGSe晶体的OPO呈现宽阔的红外可调谐性能。用Ho:YLF2.05μm泵浦AgGaSe2晶体获得2.5-12μmOPO调谐光源 用1.4-1.55um调谐光源泵浦的非临界相位匹配OPO输出1.9-5.5um调谐光源 早在1982年,就已经实现了脉冲CO2激光的有效倍频 上述系统的输出波段还可以用和频或差频混频的方法(SF/DFM)予以扩充。AGSe晶体可用于光学参量放大和光学参量振荡以及差频产生，应用波长可达到中红外的17 μm。 技术参数主要特性复合物AgGaSe2透光率, μm0.76 – 18单轴负晶no ne (at λ 0.804 μm ne no)非线性系数, pm/V d36 = 39.5 @10,6 μm 对称度四方晶系, -42m point group典型反射系数10.6 μm5.3 μmno=2.5915, ne=2.5582 no=2.6138, ne=2.5811光学损坏阈值, MW/cm22000 nm (t=30 ns)13离散角, °5.3 μm0.68热导系数 k, WM/M°C1.1频带隙能量, eV1.8光活度 ρ = 7deg/mm 在各向同性点, μmn0= ne, λ = 0.804 光学元件参数定位精度, arc min 30平行度, arc sec 40平面度546 nm λ/4表面质量, scratch/dig30/20 应用有效中红外辐射二次谐波的产生 中红外区域高达17μm的光学参量振荡器、光学参量放大器等各向同性点附近区域的光学窄带滤波器(300 K时为0.804 μm) 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

LISe 硒铟锂 (LilnSe2) NIR-IR近红外非线性晶体通过定向凝固生长单晶。典型的生长晶体长约 20 毫米，直径约 10 毫米，呈深红色。晶格常数被确定为a = 7.218 埃， b= 8.441 ?，c = 6.772 ?，粉末 X 射线衍射。通过差热分析确定熔点为904℃。LiInSe 的能带隙2在室温下，通过光传输测量估计为 1.88 eV。典型的室温电阻率为 2.67 × 1011 Ω cm 具有 n 型电导率。双轴硒化锂铟（LiInSe 2或 LISe）非线性光学晶体的光谱透明度范围和高双折射使人们能够实现所有广泛使用的中红外激光器的倍频。它们的效率与AgGaS 2 晶体的效率相同，是LiInS 2晶体的效率的两倍。LiInSe 2晶体的优势在于可以创建由近红外固态激光器（特别是 Nd:YAG 激光器）辐射泵浦的中红外参量光振荡器，其效率比 AgGaS 2高一倍以上和 LiInS使用了2个晶体。还值得注意的是，LiInSe 2 晶体在飞秒脉冲频率转换方面的潜在优势超过了所有已知晶体，无论是在中红外区域，还是在飞秒 Ti：蓝宝石和 Cr：镁橄榄石激光的辐射直接转换到中红外区域. 技术参数主要特性复合物LilnSe2透光率, μm0.43– 13.2 非线性系数, pm/Vd31=11.78, d24=8.17 @2.3 μm 对称度斜方（晶系）, mm2 point group 晶胞参数, ?a=7.192, b=8.412, c=6.793 带隙, eV2.86典型反射系数10.0 μm 5.0 μmnx=2.2015, ny=2.2522, nz=2.2566 nx=2.2370, ny=2.2772, nz=2.2818用于SHG的基频x-y, Type II, eoe2.73 –8.24x-z, Type I, ooe2.08 – 12.4y-z, Type II, oeo2.73 – 3.07y-z Type II, oeo7.66 – 8.24Total interval covered2.08 – 12.4光学损坏阈值, GW/cm21064 nm (t=10 ns)~40 热导率k, WM/M°Ckx=4.73 ± 0.3 ky=4.67 ± 0.3 kz=5.45 ± 0.3室温带隙, eV Eg = 2.730.2透明度级别的远红外吸收边缘1.24 THz at 240 μm 光学元件参数定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/4表面质量, scratch/dig30/20 应用Ti: Sappire 激光泵浦下的光学参量振荡器 （范围 1 – 13 μm）中红外(2-13μm)的差频产生 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

磷酸氧钛钾（KTiOPO4或KTP）是一种优良的非线性晶体。它具有高的光学质量、宽的透明范围、相对较高的有效倍频系数（约为KDP的3倍）、极高的光学损伤阈值、宽的接受角、小的走离(small walk-off)以及宽波长范围内的I型和II型非临界相位匹配（NCPM）。KTP是Nd:YAG激光器和其他掺钕激光器倍频最常用的材料，特别是在低或中等功率密度下。KTP的特性使其作为电光调制器以及光波导器件（包括相位调制器、幅度调制器和定向耦合器）具有优越性。 技术参数主要特性复合物KTiOPO4透光率, μm0.35 – 4.5非线性系数, pm/Vd31 = 2.0 d32 = 3.6对称度斜方晶系, mm2 point group晶胞参数, ?a=12.818, b=6.404, c=10.596典型反射系数1064 nm 532 nmnx=1.7381, ny=1.7458, nz=1.8302 nx=1.7785, ny=1.7892, nz=1.8894 光学损坏阈值, GW/cm21064 nm (t=10 ns)~1电光系数, pm/Vr13=9.5, r23=15.7, r33=36.3莫氏（Mohs）硬度5 光学元件参数 定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6 表面质量, scratch/dig20/10应用近红外区高达4μm的光学参量振荡器（OPO）在高达4μm的近红外区域产生不同频率（DFG）1.064μm辐射产生的二次谐波（SHG） 对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

基于准相位匹配（QPM），使新的波生成和xx型谱是困难的或不可能的工程实现由传统的非线性材料。xx型芯片和全谱（LN、LT：氧化镁：镁和适当的非线性频率转换计划）（DFG SFG，倍频、OPO，收购，联合，一个CAN，等），实现期望的输出波长（紫外/可见到/从太赫兹光谱反演和特殊功能（），两个频谱转换。频谱工程等）有效。 HCP提供以下全光谱configurations xx型散装芯片来满足你的应用要求和规格。我们可以帮助你设计结构合适的外加电压和外加电压为选定的时间获得所需的材料/ PPLT极化相匹配指定的操作温度和光谱.思考与输入和输出功率/能量/脉冲以及它们的光谱特性。请为您的特殊要求，也具有挑战。 Ref-1: Materials and Application Wavelength?Ref-2: Chip StructureRef-3: Conversion ConfigurationRef-4: Dimension and Surface Specification _______________________________________________________________________________________???什么是 PPXX 技术 PPXX is an advanced technology for high efficiency and arbitrary wavelength conversion based on making engineered microstructure on the ferroelectric materials.2. 非线性波长转换Nonlinear wavelength conversion means the phenomenon that input light generates new wavelength via passing through the nonlinear material. For the common 2nd order nonlinearity, photon energy of the related wavelength is defined to be conserved as the relation below: Here are the commonnonlinear process appellations and its expression of frequency relation respectively.3. 相位匹配条件To have high conversion efficiency, the photon momentum should be conserved as well. Otherwise, incorrect phase will lead to destructive interference causing very low efficiency. The relation of photon momentum conservation is shown as below, which is called the phase matching condition. 4.双折射相位匹配(BPM)Typically, due to the material feature of dispersion, phase matching condition could only be achieved in the birefringence material, which has different refractive index of its o-polarization (perpendicular to the optical axis) and e-polarization (parallel to the optical axis).The phase matching condition could be achieved by changing temperature or the incident angle on the birefringence material with correct polarization. Two types of phase matching condition are shown as below: Type I: The polarization of the two low frequency photon is the same, i.e.Type II: The polarization of the two low frequency photon is different,i.e.5. 准相位匹配（QPM）和周期性极化（PP） Quasi phase matching is a technique that the photon momentum conservation is achieved through additional artificial structure. The structure could provide an extra vector Kg which matches the momentum conservation as below. Periodical poling is a special technique to form periodical microstructure on the ferroelectric material with a designed Kg. Not only the spatial walk-off issue in BPM material becomes eliminated through QPM technique but the phase matching temperature could also be designed. Moreover, the type of phase matching condition (Type 0), which is never existing in BPM (Birefringence phase matching) could be demonstrated through QPM. Type 0 is bringing about several tens of times for conversion efficiency enhancement.6. 什么样的色散方程，我们使用的折射率计算？We simulate the refractive index according to the reference below, which is the most appropriate function through our experience.Gayer, O., et al, "Temperature and wavelength dependent refractive index equations for MgO-doped congruent and stoichiometric LiNbO3." Appl. Phys. B 91, 343-348(2008)7. 如何计算 QPM 期?First you will need the information of the refractive index to calculate the wave vector mismatch of the involved wavelength. For example (up-conversion): Then, the QPM period equals to Which the final wave vector mismatch is canceled 8. 如何实现最优转换效率? To achieve the optimal conversion efficiency, the incident light should be focused on the center of the chip with the focusing condition L/b~2.84, where L is the chip length, b is the Gaussian beam focusing parameter. The above condition is for SHG/SFG only and with the assumption of Gaussian beam M2=1. For DFG, the optimal condition is more complicated and will change according to the wavelength, for further study, one can read the reference below.T. -B. Chu andM. Broyer, "Intracavity cw difference frequency generation by mixing three photons and using Gaussian laser beams." J. Phys. (Paris) 46, 523 (1985)9. How to know the acceptance of the chip?The phase matching spectrum is the square of a sinc function We know that once we design a QPM period for a target wavelength conversion, , and then we could calculate the wave vector mismatch near the designed wavelength to see when the becomes large enough that the square of sinc function becomes smaller than 0.5. 10. 如何实现波长调谐?There are two ways for wavelength tuning. One is changing the period, the other one is changing the temperature (because the refractive index is a function of temperature).Typically, the temperature tuning could not have wide tuning range, so we have special structures - multiple and fan-out, to achieve broadband wavelength tuning. Multiple structure is a chip with multiple channel, each channel has different period, through the change of the incident channel and modifying the temperature, one can achieve large tuning range then a single period chip.Fan-out structure is a chip with continuous period change in the width. One can tune the phase matching wavelength through moving the chip without changing the temperature.

四硼酸锂晶体是新型非铁电压晶体材料,它兼具高声表面波有效耦合系数和低延迟温度系数等优点,可作为温度补偿型压电基片材料,并已在高频、高稳定度的SAW器件工业上应用。国内外均使用提拉法生长,其生长缺陷主要是芯区、条纹、开裂和散射颗粒。我所采用独创的坩埚下降法生长大直径(50～80mm)四硼酸锂,得到了无芯区、无条纹、无开裂和无散射的宏观完整晶体。我们的研究显示了潜在的效率，并为由波长为 1064 和 800 nm 的广泛高功率激光器及其谐波泵浦的 LB4 晶体中非线性产生太赫兹辐射提供了必要条件。 技术参数主要特性透光率, μm0.16 – 3.5非线性系数, pm/Vd31 = 2.0 d31 = 0.12对称度正方晶系, 4mm point group晶胞参数, ?a=12.818, b=6.404, c=10.596典型反射系数1064 nm 532 nmno=1.5980, ne=1.5432 no=1.6139, ne=0.5564光学损坏阈值, GW/cm21064 nm (t=10 ns)1离散角, ° (532 nm)1.9莫氏（Mohs）硬度4-5化学性能不吸湿光学元件参数定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6表面质量, scratch/dig 20/10应用 表面声波元件（SAW）的基板YAG激光器的二次，三次，四次，五次谐波产生基于SHG和SFG可见辐射的高功率紫外光源。

LGS 是一种最近提出的 IR 新型非线性材料，具有纤锌矿型结构，UV 透射率低至 0.32。OPO、OPA、DFG 获得 mid-IR。LiBC 2族晶体具有一组重要的物理参数，如带隙大、二光子吸收低、透光范围宽，包括太赫兹窗口、低群速度失配、高导热率、低热膨胀系数各向异性、等，这导致在宽光谱范围内的可调谐激光系统中有效使用。 技术参数主要特性复合物LiGaS2透光率, μm0.33 – 11.6对称度mm2带隙, eV4.15非线性极化率, pm/V (at 2.3 μm)d31=5.8 d24=5.1 d33= -10.70.2透明度级别的远红外吸收边缘μm92THz3.25光学损坏阈值, MW/cm21064 nm (t=14 ns)240热导系数 k, WM/M°C6-8 calc.光学倍频截止1.47 - 7.53 光学元件参数复合物LiGaS2定位精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/4 表面质量, scratch/dig30/20 下载

硫铟锂（LiInS2或LIS）晶体的非线性特性与AgGaS2和AgGaS2相近，但其晶体结构不同。LiInS2是一种热释电材料，其电光参数是将其用作有效电光材料的基础。技术参数主要特性复合物LiInS2透光率, μm0.35– 13.2非线性系数, pm/Vd31=7.25, d24=5.66 @2.3 对称度斜方晶系, mm2 point group晶胞参数, ?a=6.893, b=8.0578, c=6.4816典型反射系数1064 nm532 nmnx=2.1305, ny=2.1668, nz=2.1745nx=2.2353, ny=2.2841, nz=2.2919用于SHG的基频 x-y, Type II, eoe2.35–6.11x-z, Type I, ooe1.78–8.22y-z, Type II, oeo2.35–2.67y-z Type II, oeo5.59–6.11总间隔时间1.617–8.71光学损坏阈值, GW/cm21064 nm (t=14 ns)40 热导率k, WM/M°Ckx=6.1 ± 0.3 ky=5.9 ± 0.3 kz=7.4 ± 0.30.2透明度级别的远红外吸收边缘2.58 THz at 118 μm 光学元件参数定向精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/6表面质量, scratch/dig30/20 应用Ti: Sappire 激光泵浦的光学参量振荡器（范围 1 – 12 μm）用于使用OPO的可调谐固态激光器，由Nd:YAG和其他1.2-10μm范围内的激光器泵浦中红外(2-12μm)的差频产生 ,将CO2激光辐射图像上转换为近红外或可见光区域• 中红外范围（2-12μm）的不同频率发生器 1-12μm泵浦Al2O3:Ti的光学参量振荡器席中红外区频率混频对于所有晶体，我们能够为特定应用提供合适的防反射/保护涂层，以及反射率曲线。

LGSe是一种新型非线性红外材料，具有纤锌矿型结构，紫外透射率可降至0.38。LiBC2基团中红外晶体的OPO、OPA、DFG具有一组重要的物理参数，如带隙大、双光子吸收低、透明范围宽(包括THz窗镜)、群速度失配低、导热系数高、热膨胀系数各向异性低等，从而可以有效应用于宽光谱范围的可调谐激光系统。 技术参数主要特性复合物LiGaSe2透光率, μm0.37 – 13.2对称度mm2带隙, eV (300K)3.57非线性极化率, pm/V (at 2.3 μm)d31=9.9 d24=7.7 @2,3 μm0.2透明度级别的远红外吸收边缘μm218THz1.37热导率k, WM/M°C4.8-5.8 calc.光学倍频截止1.57 - 11.72光学元件参数 定位精度, arc min 30平行度, arc sec 30平面度546 nmλ/4表面质量, scratch/dig30/20

LiIO3晶体和碘酸锂晶体由孚光精仪进口，孚光精仪是中国最大的进口精密光学器件和仪器供应商！所销售的LiIO3晶体,碘酸锂晶体系高质量进口晶体, 经过在国外生长, 严格切割抛光加工和国外高质量的镀膜，并进行严格的质量控制后进口到国内，质量非常可靠。我们已经为上海光机所, 中科院物理所,南开大学,中国工程物理研究院等诸多单位提供大量的激光晶体和非线性光学晶体，并为广大科研用户提供订制晶体服务, 欢迎垂询购买。LiIO3晶体和碘酸锂晶体是单轴非线性晶体，具有高非线性系数和宽的透光范围。 LiIO3晶体和碘酸锂晶体常用于对中低功率Ti:S宝石,翠绿宝石,Cr:LiSrAlF6 和 Cr:LiCaAlF6 激光的变频，LiIO3晶体和碘酸锂晶体也用于Nd:YAG激光的二倍频和三倍频，以及自相关仪用于测量超快脉冲的宽度。LiIO3晶体和碘酸锂晶体是单轴非线性晶体,具有较高的非线性系数,LiIO3晶体常用于对中低功率Ti:S宝石,翠绿宝石激光的变频。领先的进口精密激光光学器件旗舰型服务商--孚光精仪！

铌酸钾晶体 光折变晶体KNbO3晶体 光折变晶体铌酸钾 铌酸钾KNbO3为优异的非线性光学晶体，属钙钛矿结构，其晶胞这样构成：K+离子占据立方体角顶位置，Nb5+占据体心位置，O2-占据面心位置。铌酸钾(KNbO3，简称KN)晶体除有优异的激光倍频性能外，还具有优异的电光、光折变、压电等性能。它的非线性光学品质因数、电光品质因数、光折变品质因数以及压电性能在非线性晶体及压电晶体中都名列前茅，KN不潮解，耐一般酸碱，化学性质十分稳定。 铌酸钾晶体标准特性? - 可用于电光和非线性光学的高质量非掺杂铌酸钾晶体- 可用于可见红外波段光折变高质量掺杂Rh（铑）, Fe（铁）, Mn（锰）, 和 Ni（镍）的铌酸钾晶体- 非常低的散射损耗 可选特性- 高光敏性铌酸钾晶体，长波可至1000nm - 毫秒级的响应时间 应用- 电光晶体和非线性光学- 光折变应用 （和激光二极管）- 可见红外波段的动态全息和光学相位结合 光折变光栅记录时间（photorefractive grating recording times）Selected KNbO3 crystal at different wavelengths for I=1W/cm2 铌酸钾晶体波长记录时间KNbO3: Fe488nm1sKNbO3: Mn515nm860nm1s3sKNbO3: Fe reduced488nm515nm0.01s0.01sKNbO3: Rh reduced860nm1064nm0.5s50s 铌酸钾晶体吸收光谱 更多晶体相关产品 碲化锌晶体 ZnTe晶体 铌酸锂晶体 LiNbO3晶体 硒化锌晶体 ZnSe晶体 硒化镓晶体 GaSe晶体 硫化锌晶体 ZnS晶体 磷化镓晶体 GaP晶体 有机晶体 DAST晶体 有机晶体 DSTMS晶体 有机晶体 OH1晶体

ZGP晶体全名ZnGeP2晶体,中文名磷锗锌晶体由孚光精仪进口,孚光精仪是中国领先的进口精密光学器件材料和仪器供应商！所销售的ZGP晶体系高质量进口晶体, 经过在国外生长, 严格切割抛光加工和国外高质量的镀膜，并进行严格的质量控制后进口到国内，质量非常可靠。ZnGeP2晶体（简称ZGP晶体）中文名磷锗锌晶体具有非线性大、吸收低、热导率高等特点，ZGP晶体,磷锗锌晶体是 目前实现高功率中、远红外可调谐激光输出的最佳非线性材料之一。以二极管泵浦固体激光（DPL）泵浦ZGP晶体（或ZnGeP2晶体,磷锗锌），采用光参 量变换技术（OPO）可以实现宽调谐中、远红外激光输出，且具有工作稳定可靠、体积小、重量轻及全固化等优点，在核突防红外对抗和激光干扰、致盲等方面有 重要应用前景.ZnGeP2晶体（ZGP晶体,磷锗锌）用于激光频率的转换，可以用于如下领域 : ZnGeP2晶体或磷锗锌可用于光学参量振荡（OPO), 使用2微米激光泵浦实现2.5-12微米的调谐激光输出；ZGP晶体或磷锗锌用于 CO- and CO2 -激光谐波。ZGP晶体,磷锗锌对 CO, CO2 激光和其他中红外激光 (1 - 11 μm)进行差频或合频.这种频率转换产生 2-11 μm 激光具有多种应用：工业和人为大气排放的远程监测；远程识别和检测电力工程,化工，石油工业等排放到大气中的有毒混合气体和气体废物；ZGP晶体全名ZnGeP2晶体,中文名磷锗锌晶体,ZGP晶体是高功率中、远红外可调谐激光输出的最佳非线性材料.领先的进口精密激光光学器件旗舰型服务商--孚光精仪！

KTA晶体全名KTiOAsO4晶体,中文名砷酸钛氧钾是非常优异的非线性晶体材料, 用于光学参量振荡(OPO)应用。基于KTA晶体和KTiOAsO4晶体的OPO装置具有高度可靠性，调谐激光的能量转换效率高达 50%. KTA晶体和砷酸钛氧钾在 2,0-5,0 微米范围内具有超低的吸收，并且具有超高的损伤阈值。 KTA晶体,KTiOAsO4晶体,砷酸钛氧钾晶体参数透光范围：350-5500nm长度公差：+0/-0,1mm孔径公差：+0/-0,1mm切割角定位精度：30arcmin表面质量：S/D10-5平整度：L/6@633nm平行度：30arcsec垂直度：5arcmin激光损伤阈值：1,5GW/cm2 for 10ns pulses @ 1064 nmKTA晶体和KTiOAsO4晶体是非常优异的非线性晶体材料,用于光学参量振荡,基于KTA晶体和砷酸钛氧钾晶体的OPO调谐激光的能量转换效率高达50%。领先的进口精密激光光学器件旗舰型服务商--孚光精仪！

BBO晶体和β-BaB2O4晶体又名偏硼酸钡晶体由孚光精仪进口，孚光精仪是中国最大的进口精密光学器件和仪器供应商！所销售的BBO晶体,β-BaB2O4晶体,偏硼酸钡晶体系高质量进口晶体, 经过在国外生长, 严格切割抛光加工和国外高质量的镀膜，并进行严格的质量控制后进口到国内，我们已经为上海光机所, 中科院物理所,南开大学,中国工程物理研究院等诸多单位提供大量的激光晶体和非线性光学晶体，并为广大科研用户提供订制晶体服务, 欢迎垂询购买。BO晶体,偏硼酸钡,BBO价格,进口我们提供的BBO晶体和偏硼酸钡晶体产自欧洲，这种β-BaB2O4晶体具有优良的产品性能和可靠的质量保证。*BBO晶体具有宽泛二次谐波的相位匹配范围409.6nm---3500nm *BBO晶体具有宽广的透射范围190nm---3500nm *偏硼酸钡晶体较大的有效SHG系数；*BBO晶体具有高损伤阈值：10GW/cm^2 for 100ps at 1064nm；*偏硼酸钡晶体良好的机械和物理特性 更多BBO晶体,β-BaB2O4晶体,偏硼酸钡晶体请浏览：BBO晶体又叫偏硼酸钡晶体,是一种独具特色的非线性晶体材料。BBO晶体具有宽的透过范围和匹配相位角，大的非线性系数高损伤阈值和光学均匀度。因此，BBO晶体或偏硼酸钡晶体为各种非线性光学应用，例如 OPO，OPA,OPCPA等提供一种有效的解决办法。β-BaB2O4晶体具有较大的热接受带宽，高损伤阈值和较小的吸收，非常适合激光的变频应用。 β-BaB2O4晶体,偏硼酸钡晶体具有较大的光谱透过范围和相位匹配，特别是在紫外范围，使得BBO晶体或β-BaB2O4晶体非常适合染料激光器,氩离子激光器和铜蒸汽激光的倍频, BBO晶体和偏硼酸钡也是Nd:YAG激光和钛宝石，翠绿宝石激光的倍频,三倍频，参量放大和混频的理想材料。BBO晶体和β-BaB2O4晶体的技术参数透光范围：189-3500nm长度公差：+0/-0,1mm孔径公差：+0/-0,1mm切割角定位精度：30arcmin表面质量：S/D 10-5平整度：L/8@633nm平行度：20arcsec垂直度：5arcmin激光损伤阈值：0,5GW/cm2 (for DKDP) for 10ns pulses @ 1064 nmAperture Dimensions:Height X WidthmmLength:mmOrientation &theta :Orientation &phi :Phase Matching:I Type (e-oo)II Type (e-oe)Coatings on S1 / S2ApplicationComments

KTP晶体是高抗灰迹KTP晶体又称为磷酸钛氧钾，抗灰迹KTP晶体是非常良好的非线性晶体材料,抗 灰迹KTP晶体和磷酸钛氧钾具有很高的光学质量，宽广的透光范围，相对较高的SHG系数（是KDP的3倍左右)，此外抗灰迹KTP晶体,磷酸钛氧钾还具有 超高的损伤阈值，宽范围的接收角，微弱的走离（walk-off), 此外K抗灰迹KTP晶体,磷酸钛氧钾能够在较宽的波长范围内实现I型和II型的非典型相位匹配(NCPM) 抗灰迹KTP晶体在中低密度激光领域，是Nd:YAG激光或其他掺钕激光的理想倍频材料。抗灰迹KTP晶体参数透光范围：350-5500nm长度公差：+0/-0,1mm孔径公差：+0/-0,1mm切割角定位精度：30arcmin表面质量：S/D10-5平整度：L/8@633nm平行度：20arcsec垂直度：5arcmin激光损伤阈值：0,5GW/cm2 for 10ns pulses @ 1064 nm领先的进口精密激光光学器件旗舰型服务商--孚光精仪！高抗灰迹KTP晶体由孚光精仪进口,孚光精仪是中国最大的进口精密光学器件和仪器供应商！所销售的KTP晶体,高抗灰迹KTP晶体,抗灰迹KTP晶体,磷酸钛氧钾晶体系高质量进口晶体, 经过在国外生长, 严格切割抛光加工和国外高质量的镀膜，并进行严格的质量控制后进口到国内，我们已经为上海光机所, 中科院物理所,南开大学,中国工程物理研究院等诸多单位提供大量的激光晶体和非线性光学晶体，并为广大科研用户提供订制晶体服务, 欢迎垂询购买。Aperture Dimensions:mmLength:mmOrientation &theta :Orientation &phi :Phase Matching:II Type (e-oe)Coatings on S1:Coatings on S2:Comments

AgGaS2晶体,硫镓银晶体由孚光精仪进口，孚光精仪是中国最大的进口精密光学器件和仪器供应商！所销售的AgGaS2晶体和AGS晶体系高质量进口晶体, 经过在国外生长, 严格切割抛光加工和国外高质量的镀膜，并进行严格的质量控制后进口到国内，质量非常可靠。 AgGaS2晶体简称AGS晶体，中文名是硫镓银晶体，是一种优质的红外非线性晶体材料，AgGaS2晶体具有三波非线性作用(OPO)的优良性能。 硫镓银晶体透光范围为0.53-13um, AgGaS2晶体在550um处具有高透光性，AGS晶体具有广泛的应用，AgGaS2晶体可以用于Nd:YAG激光泵浦的OPO，半导体激光，钛宝石激光，Nd：YAG和IR染料激光的各种差频, 覆盖3-12um波段，此外,硫镓银晶体还实用于定向红外对抗系统(DIRCMS）和各种波长CO2激光倍频。AgGaS2晶体对中红外激光的倍频效率高AGS晶体可用于光学参量放大和光学参量振荡以及差频产生，应用波长可达到中红外的17 μm。硫镓银晶体在各向同性点附近区域的光学窄带滤波AgGaS2晶体简称AGS晶体，中文名是硫镓银晶体，是一种优质的红外非线性晶体材料，AgGaS2晶体具有三波非线性作用(OPO)的优良性能。领先的进口精密激光光学器件旗舰型服务商--孚光精仪！Main propertiesNegative uniaxial crystalno ne (at l 0.497 μm ne no)Transparency range, μm0.47 – 13Nonlinear coefficient, pm/Vd36 = 13.9SymmetryTetragonal, -42m point groupCell parameters, ?a=5.757, c=10.311TypicalReflectionindex 10.6 μm5.3 μm no=2.3475, ne=2.2918no=2.3945, ne=2.3406OpticalDamageThreshold, MW/cm2 1064 nm(t=10 ns) 350Walk off angle, °5.3 μm0.76Thermal conductivity k, WM/M°C1.5Band-gap energy at room temperature, eVEg = 2.73Optical activity ρ = 522deg/mm at isotropic pointno = ne, l = 0.4974 μmAbsorption edge in the far-IR on 0.2transparency level0.86 THz 346 μmThe parameters of optical elementsOrientation accuracy, arc min 30Parallelism, arc sec 30Flatness546 nml/4Surface quality, scratch/dig30/20ApplicationEfficient frequency doubling for mid-IR radiation.Optical parametric oscilation and amplification, Different frequency generation to mid-infrared regions up to 12 μmOptical narrow-band filters in the region near isotropical point (0.4974 μm at 300K)We are able to provide suitable Anti-reflection / Protective, etc. coatings tailored to customer' s specifications, reflectivity curves are applied upon request.

ZGP晶体全名ZnGeP2晶体,中文名磷锗锌晶体由孚光精仪进口,孚光精仪是中国领先的进口精密光学器件材料和仪器供应商！所销售的ZGP晶体系高质量进口晶体, 经过在国外生长, 严格切割抛光加工和国外高质量的镀膜，并进行严格的质量控制后进口到国内，质量非常可靠。 ZnGeP2晶体（简称ZGP晶体）中文名磷锗锌晶体具有非线性大、吸收低、热导率高等特点，ZGP晶体,磷锗锌晶体是 目前实现高功率中、远红外可调谐激光输出的最佳非线性材料之一。以二极管泵浦固体激光（DPL）泵浦ZGP晶体（或ZnGeP2晶体,磷锗锌），采用光参 量变换技术（OPO）可以实现宽调谐中、远红外激光输出，且具有工作稳定可靠、体积小、重量轻及全固化等优点，在核突防红外对抗和激光干扰、致盲等方面有 重要应用前景.ZnGeP2晶体（ZGP晶体,磷锗锌）用于激光频率的转换，可以用于如下领域 : ZnGeP2晶体或磷锗锌可用于光学参量振荡（OPO), 使用2微米激光泵浦实现2.5-12微米的调谐激光输出；ZGP晶体或磷锗锌用于 CO- and CO2 -激光谐波。ZGP晶体,磷锗锌对 CO, CO2 激光和其他中红外激光 (1 - 11 μm)进行差频或合频.这种频率转换产生 2-11 μm 激光具有多种应用：工业和人为大气排放的远程监测；远程识别和检测电力工程,化工，石油工业等排放到大气中的有毒混合气体和气体废物；ZGP晶体全名ZnGeP2晶体,中文名磷锗锌晶体,ZGP晶体是高功率中、远红外可调谐激光输出的最佳非线性材料.领先的进口精密激光光学器件旗舰型服务商--孚光精仪！

我们提供的优质进口LiNbO3 晶体,铌酸锂晶体,铌酸锂是声光级和光学级的高质量LiNbO3晶体。 采用Czochralsky 方法生长，沿着Z轴极化的晶体棒长度可达100mm，我们也可提供其他方向的铌酸锂晶体,铌酸锂晶体棒，用于SAW衬底和 压电传感器/piezotransducers。透光范围：350-5500nm长度公差：+0/-0,1mm孔径公差：+0/-0,1mm切割角定位精度：30arcmin表面质量：S/D10-5平整度：L/8@633nm平行度：20arcsec垂直度：5arcmin激光损伤阈值：250MW/cm2 for 10ns pulses @ 1064 nmLiNbO3晶体,铌酸锂晶体广泛地用作1微米以上激光倍频器和OPO光学参量振荡器，以及准相位匹配器件。LiNbO3晶体和铌酸锂晶体也是光电子器件的最为优秀材料之一。人们利用铌酸锂独特的电光，光弹，压电和非线性特性，以及良好的机械和光学稳定性，宽广的透光范围，制造了许多光电子器件。 领先的进口精密激光光学器件旗舰型服务商--孚光精仪！LiNbO3晶体,铌酸锂晶体由孚光精仪进口，孚光精仪是中国最大的进口精密光学材料器件和仪器供应商！所销售的LiNbO3晶体,铌酸锂晶体,铌酸锂系高质量进口晶体, 经过在国外生长, 严格切割抛光加工和国外高质量的镀膜，并进行严格的质量控制后进口到国内，质量非常可靠。我们已经为上海光机所, 中科院物理所,南开大学,中国工程物理研究院等诸多单位提供大量的激光晶体和非线性光学晶体。

Tm:YLF晶体由孚光精仪进口,孚光精仪公司是中国进口激光器件的第一品牌, 最大的进口精密光学器件和仪器供应商！精通光学，服务科学.提供的Tm:YLF晶体,掺铥氟化钇锂晶体系高质量原装进口晶体, 在国外生长, 切割,抛光,高质量的镀膜，并进行严格的质量控制后进口到国内，质量非常优异，在中科院上海光机所，安徽光机所，中国工程物理研究院等单位成功使用。Tm:YLF晶体是固体激光器新兴材料，广泛用于工业，医疗和科研应用。纯的氟化钇锂晶体(YLF晶体)是透明的光谱范围0.12-7.5 μm, 掺铥氟化钇锂晶体具有较低的非线性折射率和热光学常数数值，非常适合应用到科研，生产，教育等光电子领域。Tm:YLF晶体典型的应用包括： 复杂测量系统使用多种激光波长：Tm:YLF晶体激光波长2.35-1.89 μmTm:YLF晶体参数掺杂公差：+/-0.1%平行度： 10 arc seconds垂直度： 5 arc minutes净孔径：95%表面质量：S/D 10-5表面平整度：λ/10 , @ 633nm波前畸变： 7mm diameter: λ/10 @ 633nm /=7mm diameter: λ/8 @ 633nm激光损伤阈值：over 15J/cm2 TEM00, 10ns, 10HzTm:YLF晶体是固体激光新兴材料,掺铥氟化钇锂晶体具有较低的非线性折射率和热光学常数数值,Tm:YLF晶体广泛用于工业,医疗和科研应用.领先的进口精密激光光学器件旗舰型服务商--孚光精仪！

光子晶体光纤/微结构光纤(PCF）所属类别： ? 光纤/光纤器件 ? 其他特种光纤/光子晶体光纤 所属品牌： 产品简介 昊量光电提供各种定制型光子晶体光纤（PCF，微结构光纤）！ 光子晶体光纤(Photonic Crystal Fibers,PCF)又称为微结构光纤（Micro-Structured Fibers, MSF)，这种光线的横截面上有较复杂的折射率分布，通常含有不同排列形式的小孔，这些小孔的尺度与光波波长大致在同一量级且贯穿器件的整个长度，光波可以被限制在低折射率的光纤芯区传播。昊量光电提供各种光子晶体光纤。 关键词：光子晶体光纤，Photonic Crystal Fibers, PCF，微结构光纤，Micro-Structured Fibers， 结构光纤 光子晶体光纤(Photonic Crystal Fibers,PCF)又称为微结构光纤（Micro-Structured Fibers, MSF)，这种光线的横截面上有较复杂的折射率分布，通常含有不同排列形式的小孔，这些小孔的尺度与光波波长大致在同一量级且贯穿器件的整个长度，光波可以被限制在低折射率的光纤芯区传播。 光子晶体光纤（微结构光纤）按照其导光机理可以分为两大类：折射率导光型（IG-PCF)和带隙引导型（PCF）。 折射率引导型光子晶体光纤（微结构光纤，PCF）具有无截止单模特性 、大模场尺寸 /小模场尺寸和 色散可调特性等特性。广泛应用于色散控制 (色散平坦，零色散位移可以到800nm)，非线性光学 （高非线性，超连续谱产生），多芯光纤 ，有源光纤器件（双包层PCF有效束缚泵浦光）和光纤传感等领域。 空隙带隙型光子晶体光纤（微结构光纤，PCF） 具有易耦合，无菲涅尔反射，低弯曲损耗、低非线性和特殊波导色散等特点被广泛应用于高功率导光，光纤传感和气体光纤等方面。光子晶体光纤的发展为光纤传感 开拓了广阔的空间，尤其是在生物传感和气体传感方面为光纤传感技术带来新的发展。昊量光电提供各种光子晶体光纤及光子晶体光纤的定制化服务， 昊量可以提供的产品及服务：材料：石英或硫化物提供各种定制服务可提供各种套管，接头及相应光线器件各种解决方案设计及模拟 主要产品： 1，基于石英的各种有源及无源光纤： 保偏型光子晶体光纤，定制色散型光子晶体光纤，光子晶体光纤预制棒空气包层、双包层光子晶体光纤，LMA空心光纤，光子带隙光纤掺杂光子晶体光纤多心光子晶体光纤 2，基于硫化物的光子晶体光纤超高非线性光纤（50,000/W*km）中红外光子晶体光纤定制化服务 3,各种解决方案基础研究传感激光器光谱学 主要应用：高功率低损耗近红外激光传输脉冲整形脉冲压缩非线性光学光纤传感超连续激光产生可调谐光纤耦合器多波长激光器光纤耦合 指标参数： 常规产品： 相关产品 覆盖紫外波段超连续激光器(320~1750nm) FROG 超短脉冲测量仪 啁啾布拉格光栅