中子散射

极其经典的中子和X射线的小角散射论文!

请问中子散射中准直器采用哪个晶面，起飞角，起什么作用，有公式么?我是在看残余应力测量时看到的。

牛津仪器纳米科学部推出一系列最新产品，可以为中子散射研究提供低温高磁场的样品环境（低温至25mk, 磁场至15T）。 牛津仪器有独一无二的多领域科研团队，与从事中子散射研究的科学家团体有着多年的合作。牛津仪器为能设计出应用于中子散射研究的低温磁场系统而感到骄傲，我们一直处于该领域的最前沿。牛津仪器超导部此次研发出的新仪器是 VarioxAc-TL, Tritontm DR制冷机 和新型超导磁体。 [color=red]【由于该附件或图片违规，已被版主删除】[/color]

科技日报 2012年03月30日 星期五 本报讯（记者刘霞）据物理学家组织网3月29日（北京时间）报道，科学家们使用中子散射，首次对二维费米液体进行了研究，结果发现了一类新的波长非常短的密度波（高温超导性就源于这类密度波动）。科学家们认为，电子等费米液体可能也存在同样的现象，因此，最新发现有望推动高温超导理论的发展，也有助于科学家们理解金属和中子星的成分。研究发表在3月28日出版的《自然》杂志上。 费米液体由相互作用力很强的费米粒子（包括夸克子、电子、质子和中子等）组成。费米子广泛存在于原子核、金属、半导体和中子星内。费米液体也是科学家们用来建模并解释原子甚至亚原子粒子之间复杂的相互作用（这类互作用受到名为“量子多体物理学”的量子力学的支配）的两类量子液体之一。 费米子也满足泡利不相容原理，即两个以上的费米子不能出现在相同的量子态中，这就使得费米子系统相当复杂。因此，尽管另一类由胶子、光子等玻色子组成的量子液体的物理学基础已被科学家破解，但费米液体一直是个未解之谜。 在最新研究中，来自法国国家科学研究院（CNRS）、芬兰阿尔托大学、美国橡树岭国家实验室、纽约州立大学布法罗分校和奥地利约翰开普勒林茨大学的科学家们通过中子散射，首次对一份费米液体中波长非常短的元激发进行了直接观察。在研究中，中子被集中在一层原子厚的氦-3上，在地球上，氦-3比氦-4（用于氢气球和宇宙飞船中）少见，其在接近绝对零度时的行为就像费米液体。 使用这种散射技术，科学家们观察到了高频率的、波长非常短的密度波——零声波振荡。科学家们认为，在费米氦液体中发现这些振荡非常有意思，因为如果能在由电子组成的费米液体中观察到这类高频密度振动，这将有望让高温超导领域大大受益。 该研究团队接下来打算对该费米子氦系统的属性进行调查，随后再对电子液体进行调查。 该研究的领导者、法国国家科学研究院凝聚态物理学专家亨利·郭德弗瑞表示：“如果费米子电子系统也拥有同样的属性，这会让研究电子系统的科学家深感兴奋，而且，我们的最新发现也表明，电子液体有可能拥有同样的属性。这是量子液体领域的一个重大发现，会对量子多体物理学产生重要的影响，尤其有助于科学家们理解金属和中子星的成分。” 总编辑圈点： 尽管经过了编译加工，费米液体展示出新密度波这样的内容仍然非常生涩难懂，但如果由此实现高温超导，必将成为与核技术一样引领人类历史的发现。这便是基础科学研究的特点：尽管多数时候难以被理解和默默无闻，却是认识自然现象、揭示规律并获取新知识、新原理、新方法的必由之路，其衍生出的发明创造已经涵盖了现代文明的每个角落。从类似消息中，我们既要喝彩新的发现，更要看到竞争，多问问自己做得怎么样。

中子(neutron)是组成原子核的核子之一。中子是1932年B.查德威克用a粒子轰击的实验中发现，并根据E. 卢瑟福的建议命名的。中子的质量与质子的质量大约相等,并且中子与γ射线一样也不带电. 因此,中子与原子核或电子之间没有静电作用. 当中子与物质相互作用时,主要是和原子核内的核力相互作用, 与外壳层的电子不会发生作用. 中子与物质相互作用的类型主要取决于中子的能量.在辐射防护中,根据中子能量的高低,可以把中子分为慢中子(能量小于5 kev,其中能量为0.025ev 的称为热中子), 中能中子(其能量范围为5-100 kev), 和快中子(0.1-500Mev)3种. 中子与物质的原子核相互作用过程基本上可以分为两类:散射和吸收.散射又可以分为弹性散射和非弹性散射.慢中子与原子核作用的主要形式是吸收.中能中子和快中子与物质作用的主要形式是弹性散射.对于能量大于10Mev的快中子.以非弹性散射为主.在上述的中子和物质的相互作用过程中,除了弹性散射之外,其余各种现象均会产生次级辐射.从辐射防护的观点来看,是相当重要的.在实际工作中,大多数情况遇到的是快中子,快中子与轻物质发生弹性散射时,损失的能量要比与重物质作用时多得多,例如,当快中子与氢核碰撞时,交给反冲质子的能量可以达到中子能量的一半.因此含氢多的物质,像水和石蜡等均是屏蔽中子的最好材料,同时水和石蜡,由于价格低廉,容易获得,效果又好,是最常用的中子屏蔽材料. 石蜡能隔阻中子[flash]http://ng1.17img.cn/bbsfiles/images/2017/10/2009814235022_01_0_3.swf[/flash]

各位拉曼专家： 拉曼散射强度与散射角有关系么？ 具体的关系是？有木有具体的文章论述这类问题？（在收集时用后向收集和侧向收集那个比较好） 拉曼散射强度与温度和压强有关系么？具体的关系是？有木有具体的文章论述这类问题？在此多谢各位了 不胜感激

布里渊散射是一种光与物质作用后的一种光现象。很早人们就发现了光与物质相互作用的现象，如瑞利散射，它使大气显蓝色；如丁达尔散射在乳浊悬浮液中的表现为颗粒的半氏散射。我们称以上为弹性散射，其入射光频率与反射光频率一样。从弹性反射的名称中我们能够体会到为其取名的人是何等自信光就是粒子。既然有弹性反射，那就应该有非弹性反射，当然是有的：在物质的微结构中，光照射在分子、原子等微粒的转动、振动、晶格振动及各种微粒运动参与的作用下，光的散射频率不等同于入射频率的现象叫非弹性散射。最典型的当然要数拉曼、布里渊散射。 如果光是粒子的话，发生光粒子中的核反应，却没有一点点的外部特征，这是不可能的。或许还可以理解成光子被完全吸收后，从被照射物里重新发射出的，属于被照射物内部的另一类光子。不过这也是不可能的，因为如果是这样，过一段时间后，拉曼、布里渊散射应该就停止了，原因也很简单，被照射物中所具有的光子应该是有限的，不是无限的。事实却完全不是这样，无论光照多么长的时间，拉曼、布里渊散射照常发生。这就说明，拉曼、布里渊散射是入射光转换出来的，而非被照射物内部所具有的。所以我们可以得到两个结论。其一，就是光本来就不是粒子；其二，就是光粒子被转换成了另一种粒子。然而其二的结论无疑是不可能的。 如果光是一种纯波则很好解释这一现象，例：水面上放一块木板，水波如果功率足够大就会使木板在水面上随波运动，木板运动的结果就会产生与原水波完全不同频率与波幅的水波，这是因为木板所触水面的大小与原波不同的缘故。 光波我们认为它就是一种纯粹的波，正因为是一种纯波，所以一切波所应该具有的特性它都具备。反之，它不应该具有的特性，它一点都不会体现出来。因为被爱因斯坦称为用波动性无法解释光电效应，我们有充分的理由说明它依然是光波的体现，并且我们的解释的比爱因斯坦的还要何情何理，也不是粒子性的特征。 光的拉曼、布里渊散射在爱因斯坦时期还没有出现，这是因为当时没有足够功率的光源。到1968年激光器的问世，为拉曼散射实验提供了理想的光源，至此之后，散射的研究才得以长足的进步，但其理论的研究却受制于爱因斯坦的光粒子理论。 所谓光的拉曼、布里渊散射，也就是象前面我们所说的木板水波实验一样，只不过这里应该将水波改成了光波，木板变成了原子、分子等罢了。当激光照射到物质表面，物质运动与产生激光的物质结构肯定是不一样的，所以产生的光波的频率也一定是不一样的，所以只能产生另一种频率的光波，这的的确确、完完全全体现光的波动性特性，这是爱因斯坦的粒子性、物理量子理论无法解释、也是无从解释的。（这里我并不是否定量子物理的实验数据，而是纠正量子物理的理论错误。） 从以上原理出发，应该说任何光波都能够产生这种非弹性散射，只要光波能量足够使被光照射的分子和原子运动之后所产生的波我们能够测试到就行了，果然是这样，光的康普顿散射之后也被发现，只是康普顿散射所需要的光频率更低一些而矣。 以上实验证明了光通过波的能量传递，它改变了物质中的原子或分子的运动状态，并且同时产生了另外频率的波。既然光能够改变原子、分子的运动状态，它能够改变电子的运动状态其原理应该也是一样的。它决不是什么粒子的碰撞，而是波的能量传递形成的。这一点爱因斯坦不能够理解，但全世界很多的物理学者们都不能够理解这就荒唐了，这本是一个非常简单的能量传递原理，为什么会出现这样的效果？无非是爱因斯坦的名气太大，以至于崇洋媚外的物理学者们赶物理学潮流，更是一些靠相对论起家的人从骨子里就没有遵循物理事实的位置。 布里渊散射是布里渊与1922年提出的，可以研究气体，液体和固体中的声学振动，但作为一种实用的研究手段，是在激光出现以后才发展起来的。布里渊散射也属于喇曼效应，即光在介质中受到各种元激发的非弹性散射，其频率变化表征了元激发的能量。与喇曼散射不同的是，在布里渊散射中是研究能量较小的元激发，如声学声子和磁振子等。 由布里渊散射实验可测出散射峰的频移，线宽及强度。由频移可直接算出声速，这是和用超声技术测量声速互补的方法，其特点是可测高频声学声子和高衰减的情况，试样比超声测量用的小得多。由声速可以算出弹性常数，由声速的变化可以得到关于声速的各向异性，弛豫过程和相变的信息。由线宽 （需用高分辨装置）可以研究声衰减过程，这与非简谐性和结构弛豫等有关。根据强度的测量可以研究声子和电子态的耦合等。

当激发光与样品分子作用时，如果光子与分子碰撞后发生了能量交换，光子将一部分能量传递给了样品分子或从样品分子获得一部分能量，从而改变了光的频率。能量变化所引起的散射光频率变化称为拉曼位移。拉曼光谱的横坐标是拉曼位移。光照射于样品时，有一部分光被散射，其频率与入射光不同，频率位移与发生散射的分子结构有关。这种散射称为拉曼散射，频率位移称为拉曼位移。

拉曼散射和荧光发射都是光散射行为，在荧光测试过程中，经常会遇到拉曼散射光与荧光信号重叠，从而干扰荧光光谱的准确测量和分析。该作品主要从拉曼散射对荧光测试数据的影响 如何识别荧光测试中拉曼散射 去除拉曼散

请问波长散射型荧光光谱和能量散射型荧光光谱仪的区别是多少？

新手问一个问题:请问波长散射型荧光光谱仪和能量散射型荧光光谱仪的区别？

请问有X射线原子散射因子的拟合参数表吗？

最近一直在看动态光散射的资料，就有两个疑问。第一，许多动态光散射仪都将角度设为90度，或其他的多角度，这样的设定根据是什么。第二，动态光散射是由于粒子的布朗运动使得散射光强度上下波动，然后有数字相关器处理得到时间自相关函数，再根据Stocks-Einstein公式得到粒子的大小，但是，这不是只能得到粒子的大小吗？那么，粒子的质量分布或是体积分布是根据什么得到的呢？ 我困惑好久了，也不知道自己想歪了没有，哪位高人知道，还请指点小妹一二。在此谢过！

小角X射线散射数据如何处理，仪器为日本理学D/max-2400

请教各位高手：SAXS中散射矢量与散射强度之间的关系能说明什么问题？

请问激光光散射仪的基本原理及操作流程？最好是以马尔文公司的光散射仪为例

米氏散射理论是通过麦克斯韦电磁理论严格推导出的、用来描述表面光滑的球体对光的散射规律的解析解。它考虑了散射体（颗粒）的光学特性（折射率和吸收系数）以及介质的光学特性。由于米氏理论考虑了样品的折射率、吸收率、反射率，考虑了介质的折射率等因素，因此它对具有不同光学特性的样品都能精确得到解析解，由此得到的粒度测试结果更准确，并且适用于从超细的亚微米级颗粒到较粗的毫米级颗粒，是现代激光粒度仪普遍采用的理论基础。虽然米氏散射理论运算起来更复杂，但在计算机技术如此发达的今天，这已经不是什么缺点了。现在几乎所有品牌的激光粒度仪都用米氏散射理论。弗朗和弗衍射理论是早期激光粒度仪采用的一种光学理论，它是米氏散射理论的简化版，它不考虑样品和介质的折射率、吸收率和反射率等因素，因此计算简便，所以为早期激光粒度仪所采用。它描述大于 25 微米（激光波长的 40 倍）的颗粒的衍射规律是精确的，对小于 25um 的颗粒误差较大，并且颗粒越小误差越大。为了与以前的激光粒度仪进行数据对比，大部分的激光粒度仪还保留弗朗和弗衍射理论这一选项。

散射和发射的区别？有点迷糊？

最近对STEM-HAADF中用于成像的电子到底是相干的还是非相干的不是很明白。根据文献报道，HAADF像是收集散射到高角度的电子成像，而这一部分电子是与原子核相互作用后产生的高角度弹性散射电子。是不是这一部分弹性散射的电子形成的波具有相干性还是非相干性呢？

[font=&]【题名】： 光散射技术[/font][font=&]【全文链接】: [/font]

请教一下：如何做背散射？二次电子图像调清晰后，切换到背散射，为什么视野是一片黑？

由中国物理学会光散射专业委员会主办，陕西师范大学承办，第十七届全国光散射学术会议于2013年10月在古城西安召开。本着秉承前十六届光散射学术会议的优良传统，全力展示中国在光散射领域所取得的最新进展及成果，增进广大光散射科学工作者和支持光散射事业的人们之间的交流与合作，促进我国光散射和光谱事业的发展。届时我们将邀请国内外知名学者就光散射和有关学术领域的前沿热点问题进行交流。会议组委会诚挚地邀请各界同仁莅临本届盛会！第十七届全国光散射学术会议网址http://wuli.snnu.edu.cn/gss/index.html

什么是拉曼散射

[em09511],在背散射模式下，能否用能谱，对仪器有伤害不？听说在背散射下，真空度不高，能谱X射线会受影响？各位大侠出来讨论下！

各位大虾 动态光散射仪测定粒径分布和zeta的相关仪器推荐下

电子衍射斑周围,或某一方向有漫散射,这个漫散射英文怎么说? [em25] 呵呵,谢谢啦!

最近在做三维荧光扫描，得到的光谱中拉曼散射和瑞利散射特别强，不知采用什么方式可以消除这两种光谱的干扰，我查文献得知可以用滤光片或软件中的数据处理等手段消除这两种光谱，但是不知道具体的操作方法，希望大家能帮忙提供详细的解决方案。

【作　者】: 孟昭富著【丛书名】: 【页　数】: 385页【尺　寸】: 20cm【DU　号】: 000000527707【出版社】： 吉林科学技术出版社【主题词】： X射线小角散射分析【ISBN号】: 7-5384-1672-2【出版日期】： 1996【原书定价】： ￥18【中图法分类号】： O657.39【参考文献格式】： 孟昭富著 小角X射线散射理论及应用 吉林科学技术出版社, 1996. [img]http://www.instrument.com.cn/bbs/images/affix.gif[/img][url=http://www.instrument.com.cn/bbs/download.asp?ID=96994]X射线小角散射分析[/url]

小角X光散射[img]http://www.instrument.com.cn/bbs/images/affix.gif[/img][url=http://www.instrument.com.cn/bbs/download.asp?ID=179802]小角X光散射.rar[/url]