米氏散射

米氏散射理论是通过麦克斯韦电磁理论严格推导出的、用来描述表面光滑的球体对光的散射规律的解析解。它考虑了散射体（颗粒）的光学特性（折射率和吸收系数）以及介质的光学特性。由于米氏理论考虑了样品的折射率、吸收率、反射率，考虑了介质的折射率等因素，因此它对具有不同光学特性的样品都能精确得到解析解，由此得到的粒度测试结果更准确，并且适用于从超细的亚微米级颗粒到较粗的毫米级颗粒，是现代激光粒度仪普遍采用的理论基础。虽然米氏散射理论运算起来更复杂，但在计算机技术如此发达的今天，这已经不是什么缺点了。现在几乎所有品牌的激光粒度仪都用米氏散射理论。弗朗和弗衍射理论是早期激光粒度仪采用的一种光学理论，它是米氏散射理论的简化版，它不考虑样品和介质的折射率、吸收率和反射率等因素，因此计算简便，所以为早期激光粒度仪所采用。它描述大于 25 微米（激光波长的 40 倍）的颗粒的衍射规律是精确的，对小于 25um 的颗粒误差较大，并且颗粒越小误差越大。为了与以前的激光粒度仪进行数据对比，大部分的激光粒度仪还保留弗朗和弗衍射理论这一选项。

小角x射线散射（small angle x-ray scattering）SAXS是分析材料纳米结构的理想工具，适用于液体和固体等不同种类的样品分析.对尺度在1~100nm的超分子结构内部排列方式的准确理解有助于解释材料的宏观性质进而实现可控制备。。SAXS分析能提供的信息举例：聚合物和纳米复合物► 形状和内部结构► 结晶度► 周期性纳米结构► 取向性纤维► 内部结构► 结晶度► 比表面积► 取向性及其分布催化剂► 比表面（孔隙度）► 颗粒尺寸及分布► 结晶度表面活性剂与分散体系► 胶束尺寸和形状► 乳液形状和内部结构► 囊泡壁的内部结构► 颗粒集结成核现象液晶► 尺寸（分布）和形状► 聚集的有序度► 取向性生物材料► 蛋白质在溶液中的结构信息（形状、尺寸）► 内部结构► 聚集状态► 分子量

各位拉曼专家： 拉曼散射强度与散射角有关系么？ 具体的关系是？有木有具体的文章论述这类问题？（在收集时用后向收集和侧向收集那个比较好） 拉曼散射强度与温度和压强有关系么？具体的关系是？有木有具体的文章论述这类问题？在此多谢各位了 不胜感激

由于场流分离仪FFF可以分析的样品种类繁多，既有溶解型的高分子材料，又有分散型的纳米-微米材料，因此，很难找到合适的标准物质来做标准曲线，特别是纳米-微米材料的标样，目前基本都是进口的，价格昂贵，限制了其使用，就不如采购动、静态激光散射检测器来的划算了。因此，激光散射仪器，几乎成了FFF的标准配置了。实际使用中，还是动态激光散射粒度仪/粒度检测器DLS应用更加广泛一些，而且，多数进口品牌的DLS仪器都可以估算分子量的，也是有参考意义的数据，因此更合算了。关于激光散射检测器MALS/DLS的原理，此处不再赘述，感兴趣的朋友可以参看我们相关的帖子，以及动、静态激光散射的相关资料、教材课本等。我们主要讨论的是，MALS/DLS在FFF上的应用，特别是与FFF仪器的在线直接联用的配置问题。为了是更广大的用户能够买得起、用得起FFF仪器，德国postnova公司不仅仅在其软件NovaFFF上下了很大功夫，使该软件在不带静态多角激光散射检测器MALS的情况下，就具有dn/dc值的输入与输出功能，从而方便了那些已经有了HPLC/GPC上的RI检测器的用户，使其无需再配置购买专用的、带dn/dc值输入输出功能及软件的RI检测器了，从而可以方便准确地测试和计算绝对分子量了。需要指出的是，虽然绝大多数HPLC仪器上的RI检测器使用的是红外波长的光源，在dn/dc值的测试的时候，是会产生一些误差的——MALS均使用可见光区的波长的光源，但是，针对不同的应用，这一误差也是不同的，大部分情况下，误差是可以接受的、可以容忍的，不是很大，呵呵。对于动态光散射DLS，postnova公司则专门开发了一款设备：PN9020型多功能标准化接口扩展板，用于将马尔文公司、美国布鲁克海文公司（brookheaven）的台式机的、在线的动态激光散射粒度仪/粒度检测器DLS，接入到我们postnova的各型场流仪当中，从而实现台式机的在线直接联用。其电路部分的信号传输路径是：从（手动或自动）进样器传输出来一路电信号给PN9020接口板，再通过这个接口板传输给Malvern的各型DLS台式机，或者是传输给布鲁克海文的在线DLS检测器，从而给其一个启动信号，使其纵坐标开始计时（保留时间）。目前，Malvern的多数激光粒度仪DLS都有了流动模式的软件了，因此使用较为方便；而brookheaven的在线DLS检测器，就更方便了，本身就有软件的，只是需要另开一个软件窗口。PN9020型接口板，极大地拓展了场流仪的应用客户群，使得许多已经有了台式DLS的客户，都可以再采购postnova的FFF仪器，而不必再另购一台在线的DLS了。不仅如此，在FFF上使用知名大厂家的DLS仪器，也保证了分析效果：由于我们主要的竞争对手，实际上是代理德国superon公司的AF4，因此才把他们自己的静态激光散射检测器接入到AF4中，并且采用了在90度角加一个动态发生器之类的机器就算是DLS的配置方案，表面上看似高大上，其实这个90度另加的动态DLS，肯定是远远赶不上Malvern和Brookheaven公司的专门的动态粒度仪/粒度检测器DLS的，这俩厂家的DLS，早就采用了先进的光纤技术了，而光纤技术在动态激光散射领域的应用效果，也即：灵敏度、稳定性，要远远好于竞争对手使用的光电二极管式取光。此外，专用的DLS，也具有更加强大的测试功能、计算功能。最后，Malvern和Brookheaven的DLS，是一台独立的仪器，跟静态光散射MALS无关的，既可以与MALS一起使用，也可以单独使用；反观竞争对手那边，在90度角上加动态，不仅仅性能大打折扣，而且使用也不方便、不灵活，静态MALS不开机，动态DLS使不了啊，呵呵。我们的主要竞争对手，总是“忽悠”客户采购他们的多角激光散射检测器外加90度角的动态，这样的配置，实际上对于许多搞纳米材料表征的用户来说，就是浪费钱了，因为基本用不上静态光散射MALS，但是又不得不买，因为没有静态MALS的主机，90度加动态的也就不可能有了。原本花较少钱就能解决的分析功能，不得不花很多钱来解决。[b]这背后的根本原因，就是竞争对手他们没有类似我们的PN9020型接口板的设备、无法接入别的厂家的或者是他们自己的DLS台式机！所以，归纳总结一下，竞争对手这种配置，不仅仅使得已经有了台式DLS仪器的用户无法发挥已有设备的用途以节省采购费用，还使得那些无需测试分析绝对分子量的用户也不得不购买静态光散射MALS !也就是说，甭管你测不测绝对分子量，只要你测纳米尺寸，你就得买在纳米尺寸测试方面基本用不上的静态光散射MALS，否则动态DLS也使不了。这等于是绑架了用户啊！[/b]

请教各位高手：SAXS中散射矢量与散射强度之间的关系能说明什么问题？

文献上说，要计算跟电子密度相关的量时，就必须用绝对强度来进行计算。书上说绝对强度是散射强度与入射光强度之比，那么是不是绝对强度应该没有单位呢？为什么看到文献上说可以用散射截面（scattering cross section，其单位为cm-1），这两者是什么关系呢？期待高人回答。。。。

在拉曼光谱的原理解释中,所有的资料和书籍上都说拉曼散射中没在发生频率变化的散射为瑞利散射,但根据所用激光的波长与所测试粒径大小的关系,我认为这一散射称其为米氏散射更为合适,因为其粒径比光源的波长大,已经不能称为瑞利散射了,不知我的理解对不对?请大家指教!

[color=#00008B]现在查到的是衍射法测微米级粒子的。。。激光粒度仪分析(动态光散射测纳米粒子)有没有什么标准呢[/color]

[b][color=#ff0000]什么是拉曼散射？[/color][/b]- 一个非弹性的光散射现象，由CV拉曼博士于1928年发现。[img=,483,351]http://6463144.s21i-6.faiusr.com/3/ABUIABADGAAgltD_yQUogLDKpgUw4wM43wI.gif[/img][color=#333333]拉曼散射的古典概念：当光束与材料相互作用时，它的一部分被透射，部分被反射，部分被散射。超过99％的散射辐射具有与入射光束相同的频率：米氏和瑞利散射。散射辐射的一小部分频率与入射光束的频率不同：拉曼和布里渊散射，非弹性散射的形式。事件和非弹性散射辐射之间的频率差异由所研究材料的分子的性质决定。[/color]

一、动态光散射仪的工作原理 动态光散射技术（dynamiclightscattering,DLS）是指通过测量样品散射光强度起伏的变化来得出样品颗粒大小信息的一种技术。之所以称为“动态”是因为样品中的分子不停地做布朗运动，正是这种运动使散射光产生多普勒频移。动态光散射技术的工作原理可以简述为以下几个步骤：首先根据散射光的变化，即多普勒频移测得溶液中分子的扩散系数D，再由D=KT/6πηr可求出分子的流体动力学半径r，(式中K为玻尔兹曼常数，T为绝对温度，η为溶液的粘滞系数),根据已有的分子半径-分子量模型，就可以算出分子量的大小。 光在传播时若碰到颗粒，一部分光会被吸收，一部分会被散射掉。如果分子静止不动，散射光发生弹性散射时，能量频率均不变。但由于分子不停地在做杂乱无章的布朗运动，所以，当产生散射光的分子朝向监测器运动时，相当于把散射的光子往监测器送了一段距离，使光子较分子静止时产生的散射光要早到达监测器，也就是在监测器看来散射光的频率增高了；如果产生散射的分子逆向监测器运动，相当于把散射光子往远离监测器的方向拉了一把，结果使散射光的频率降低。日常生活中，但我们听到救护车由远而近时，声音的频率越来越高，也是同样的道理。实际上我们可以根据声音频率变化的快慢来判断救护车运动的速度。 光散射技术就是根据这种微小的频率变化来测量溶液中分子的扩散速度。由D=KT/6πηr可知，当扩散速度一定时，由于实验时溶剂一定，温度是确定的，所以扩散的快慢只与流体动力学半径有关。蛋白质多方面的性质都直接和它的大小相关。因此，光散射广泛应用与蛋白质及其它大分子的理化性质研究。

科技日报 2012年03月30日 星期五 本报讯（记者刘霞）据物理学家组织网3月29日（北京时间）报道，科学家们使用中子散射，首次对二维费米液体进行了研究，结果发现了一类新的波长非常短的密度波（高温超导性就源于这类密度波动）。科学家们认为，电子等费米液体可能也存在同样的现象，因此，最新发现有望推动高温超导理论的发展，也有助于科学家们理解金属和中子星的成分。研究发表在3月28日出版的《自然》杂志上。 费米液体由相互作用力很强的费米粒子（包括夸克子、电子、质子和中子等）组成。费米子广泛存在于原子核、金属、半导体和中子星内。费米液体也是科学家们用来建模并解释原子甚至亚原子粒子之间复杂的相互作用（这类互作用受到名为“量子多体物理学”的量子力学的支配）的两类量子液体之一。 费米子也满足泡利不相容原理，即两个以上的费米子不能出现在相同的量子态中，这就使得费米子系统相当复杂。因此，尽管另一类由胶子、光子等玻色子组成的量子液体的物理学基础已被科学家破解，但费米液体一直是个未解之谜。 在最新研究中，来自法国国家科学研究院（CNRS）、芬兰阿尔托大学、美国橡树岭国家实验室、纽约州立大学布法罗分校和奥地利约翰开普勒林茨大学的科学家们通过中子散射，首次对一份费米液体中波长非常短的元激发进行了直接观察。在研究中，中子被集中在一层原子厚的氦-3上，在地球上，氦-3比氦-4（用于氢气球和宇宙飞船中）少见，其在接近绝对零度时的行为就像费米液体。 使用这种散射技术，科学家们观察到了高频率的、波长非常短的密度波——零声波振荡。科学家们认为，在费米氦液体中发现这些振荡非常有意思，因为如果能在由电子组成的费米液体中观察到这类高频密度振动，这将有望让高温超导领域大大受益。 该研究团队接下来打算对该费米子氦系统的属性进行调查，随后再对电子液体进行调查。 该研究的领导者、法国国家科学研究院凝聚态物理学专家亨利·郭德弗瑞表示：“如果费米子电子系统也拥有同样的属性，这会让研究电子系统的科学家深感兴奋，而且，我们的最新发现也表明，电子液体有可能拥有同样的属性。这是量子液体领域的一个重大发现，会对量子多体物理学产生重要的影响，尤其有助于科学家们理解金属和中子星的成分。” 总编辑圈点： 尽管经过了编译加工，费米液体展示出新密度波这样的内容仍然非常生涩难懂，但如果由此实现高温超导，必将成为与核技术一样引领人类历史的发现。这便是基础科学研究的特点：尽管多数时候难以被理解和默默无闻，却是认识自然现象、揭示规律并获取新知识、新原理、新方法的必由之路，其衍生出的发明创造已经涵盖了现代文明的每个角落。从类似消息中，我们既要喝彩新的发现，更要看到竞争，多问问自己做得怎么样。

激光粒度仪测量是接收和识别颗粒对激光造成的散射光来实现的，复散射现象是散射光在传播过程中又遇到其他颗粒并二次或多次散射的现象。 根据米氏散射理论，一定粒径的颗粒产生固定角度的散射光，直接接收和识别这些散射光将得到与之对应的、准确的颗粒直径。如果接收和识别的是复散射光信号，将得到错误的结果，同时降低系数的分辨力。将悬浮颗粒的浓度控制在系统允许的最佳范围内，复散射现象可以将至最低。一般的，粒度分布测量是通过系统识别和接收光信号来实现的。而光型号的强弱又是悬浮液中的颗粒个数决定的。激光粒度仪测试中，悬浮液中颗粒浓度越高，散射光信号越强，但随之而来的复散射现象同时加剧，影响测量结果；反之悬浮液中的颗粒浓度越低，虽然复现象得到缓解，但信噪比下降，所以粒度分布测量过程中合适的颗粒浓度很重要。合理控制浓度，也会会控制复散射现象。在激光粒度的测试中，软件的修正也是非常重要。微纳独创的无约束自由拟合技术，不受任何函数限制，可真实反映颗粒的分布状态。针对激光粒度仪测量中的复散射，软件也可以根据测试样品的浓度对复散射现象进行修正，以达到最准确的测试结果。

布里渊散射是一种光与物质作用后的一种光现象。很早人们就发现了光与物质相互作用的现象，如瑞利散射，它使大气显蓝色；如丁达尔散射在乳浊悬浮液中的表现为颗粒的半氏散射。我们称以上为弹性散射，其入射光频率与反射光频率一样。从弹性反射的名称中我们能够体会到为其取名的人是何等自信光就是粒子。既然有弹性反射，那就应该有非弹性反射，当然是有的：在物质的微结构中，光照射在分子、原子等微粒的转动、振动、晶格振动及各种微粒运动参与的作用下，光的散射频率不等同于入射频率的现象叫非弹性散射。最典型的当然要数拉曼、布里渊散射。 如果光是粒子的话，发生光粒子中的核反应，却没有一点点的外部特征，这是不可能的。或许还可以理解成光子被完全吸收后，从被照射物里重新发射出的，属于被照射物内部的另一类光子。不过这也是不可能的，因为如果是这样，过一段时间后，拉曼、布里渊散射应该就停止了，原因也很简单，被照射物中所具有的光子应该是有限的，不是无限的。事实却完全不是这样，无论光照多么长的时间，拉曼、布里渊散射照常发生。这就说明，拉曼、布里渊散射是入射光转换出来的，而非被照射物内部所具有的。所以我们可以得到两个结论。其一，就是光本来就不是粒子；其二，就是光粒子被转换成了另一种粒子。然而其二的结论无疑是不可能的。 如果光是一种纯波则很好解释这一现象，例：水面上放一块木板，水波如果功率足够大就会使木板在水面上随波运动，木板运动的结果就会产生与原水波完全不同频率与波幅的水波，这是因为木板所触水面的大小与原波不同的缘故。 光波我们认为它就是一种纯粹的波，正因为是一种纯波，所以一切波所应该具有的特性它都具备。反之，它不应该具有的特性，它一点都不会体现出来。因为被爱因斯坦称为用波动性无法解释光电效应，我们有充分的理由说明它依然是光波的体现，并且我们的解释的比爱因斯坦的还要何情何理，也不是粒子性的特征。 光的拉曼、布里渊散射在爱因斯坦时期还没有出现，这是因为当时没有足够功率的光源。到1968年激光器的问世，为拉曼散射实验提供了理想的光源，至此之后，散射的研究才得以长足的进步，但其理论的研究却受制于爱因斯坦的光粒子理论。 所谓光的拉曼、布里渊散射，也就是象前面我们所说的木板水波实验一样，只不过这里应该将水波改成了光波，木板变成了原子、分子等罢了。当激光照射到物质表面，物质运动与产生激光的物质结构肯定是不一样的，所以产生的光波的频率也一定是不一样的，所以只能产生另一种频率的光波，这的的确确、完完全全体现光的波动性特性，这是爱因斯坦的粒子性、物理量子理论无法解释、也是无从解释的。（这里我并不是否定量子物理的实验数据，而是纠正量子物理的理论错误。） 从以上原理出发，应该说任何光波都能够产生这种非弹性散射，只要光波能量足够使被光照射的分子和原子运动之后所产生的波我们能够测试到就行了，果然是这样，光的康普顿散射之后也被发现，只是康普顿散射所需要的光频率更低一些而矣。 以上实验证明了光通过波的能量传递，它改变了物质中的原子或分子的运动状态，并且同时产生了另外频率的波。既然光能够改变原子、分子的运动状态，它能够改变电子的运动状态其原理应该也是一样的。它决不是什么粒子的碰撞，而是波的能量传递形成的。这一点爱因斯坦不能够理解，但全世界很多的物理学者们都不能够理解这就荒唐了，这本是一个非常简单的能量传递原理，为什么会出现这样的效果？无非是爱因斯坦的名气太大，以至于崇洋媚外的物理学者们赶物理学潮流，更是一些靠相对论起家的人从骨子里就没有遵循物理事实的位置。 布里渊散射是布里渊与1922年提出的，可以研究气体，液体和固体中的声学振动，但作为一种实用的研究手段，是在激光出现以后才发展起来的。布里渊散射也属于喇曼效应，即光在介质中受到各种元激发的非弹性散射，其频率变化表征了元激发的能量。与喇曼散射不同的是，在布里渊散射中是研究能量较小的元激发，如声学声子和磁振子等。 由布里渊散射实验可测出散射峰的频移，线宽及强度。由频移可直接算出声速，这是和用超声技术测量声速互补的方法，其特点是可测高频声学声子和高衰减的情况，试样比超声测量用的小得多。由声速可以算出弹性常数，由声速的变化可以得到关于声速的各向异性，弛豫过程和相变的信息。由线宽 （需用高分辨装置）可以研究声衰减过程，这与非简谐性和结构弛豫等有关。根据强度的测量可以研究声子和电子态的耦合等。

当激发光与样品分子作用时，如果光子与分子碰撞后发生了能量交换，光子将一部分能量传递给了样品分子或从样品分子获得一部分能量，从而改变了光的频率。能量变化所引起的散射光频率变化称为拉曼位移。拉曼光谱的横坐标是拉曼位移。光照射于样品时，有一部分光被散射，其频率与入射光不同，频率位移与发生散射的分子结构有关。这种散射称为拉曼散射，频率位移称为拉曼位移。

请教各位，十几微米直径的纤维，如何处理才能使表面变平呢？不平的话是不是做不了背散射电子呢？大家都是怎么做纤维的背散射的。谢谢啦！

第十五届全国光散射学术会议（2009年10月1820日，郑州）第一轮通知受中国物理学会光散射专业委员会委托，第十五届全国光散射学术会议由郑州大学承办，楚雄师范学院协办，会议将于2009年10月18日20日（17日为报到日）在郑州召开。本着秉承光散射前14届会议的优良传统，本次会议将邀请国内外知名学者就有关学术领域的前沿热点问题作大会报告。同时会议将组织各类专题讨论和学术交流。本次会议是我国光散射科学工作者的又一次盛会。会议将全力展示中国在光散射领域所取得的最新进展及成果，增进广大光散射科学工作者和支持光散射事业的人们之间的交流与合作，促进我国光散射和光谱事业的发展。我们诚挚地邀请各界同仁莅临本届盛会！征文范围：分子光谱理论研究；线性和非线性拉曼散射、含布里渊散射、瑞利散射、红外、紫外－可见吸收及荧光光谱、太赫兹时域光谱等在物理、化学、生物、材料科学、地学、考古、医药、环境、催化学及其它领域的基础理论与应用研究的最新科研成果。论文内容未在期刊杂志上发表过或在其它全国或国际会议宣读过。具体涵盖以下各个方面：光散射理论（振动分析、声子谱的第一性原理计算、分子动力学/量子化学计算与结构、光谱线型与强度，电子与声子相互作用等）；极端条件下的光谱研究（高压、高温、强磁场等）；超快现象、时间分辨、非线性效应（CARS/RIKES）；表面增强拉曼散射；紫外拉曼光谱；布里渊散射和瑞利散射的理论与实验研究；拉曼/红外/荧光光谱新技术；小角散射及其应用红外光谱（常规，表面增强，傅立叶变换，时间分辨光谱）；荧光光谱（常规，激光诱导，时间分辨），磷光光谱；UV-Vis /UV-Vis-IR漫反射光谱；太赫兹频谱技术及其应用拉曼/红外光谱在新材料研究中的应用（富勒烯、碳纳米管、金刚石、超硬材料、纳米材料、半导体和相关低维结构/二维电子气，非晶材料，分子晶体，超导材料及其它新材料等）；拉曼/红外光谱在化工、分析化学中的应用；拉曼/红外光谱在生物科学、医学、药学中的应用；拉曼/红外光谱在催化及表面／界面科学中的应用；拉曼/红外光谱在文物鉴定、矿物、地学中的应用；拉曼/红外光谱在工业过程、环境和其它领域的应用。征文要求：在会议上进行交流者需提交论文摘要和论文全文，为便于和国外学者交流，鼓励以英文方式提供摘要或论文。论文摘要经审稿录用后将被收入会议论文集；论文全文经审稿录用后将在《光散射学报》上正式发表。请通过电子邮件以附件方式将论文摘要和论文全文传送至组委会的电子邮箱：cls2009@zzu.edu.cn，组委会收到来稿后将迅速回复。论文摘要的格式为：A4纸一页，用Office word 软件排版，宋体（或Times New Roman），字符大小为五号，页边距为2.5 cm，行距为1.2倍（参见论文摘要模板）。论文全文的字数约为3000-6000字（含图表在内），包括中英文的论文题目、作者姓名、单位、单位所在地、关键词和摘要及中文正文。也接受全英文稿。具体要求参见《光散射学报》征稿简则。为充分利用会议时间，提高学术交流的效率，本次会议仍采用“口头报告”和“墙报展示”两种方法进行学术交流。无论是口头报告还是墙报展示，均属大会同等学术交流，无水平高低之分。组委会还将继续设立“优秀墙报奖”。 以表彰那些研究水平高、能突出展示研究内容要点、版面编排好、现场讲解清楚的墙报。 为尊重个人意见和便于组委会安排，请投稿人注明自己的稿件为“口头报告”或“墙报”的意向。在会议安排“口头报告”和“墙报”时，将充分考虑作者的意见。本次会议将继续设立青年优秀论文奖，欢迎40岁（含）以下的青年学者和研究生积极申报。申请条件、要求及其申请表可以在会议网址上下载。申报材料包括论文摘要、论文全文和申请表，于2009年6月30日前通过电子邮件以附件的形式传发送至组委会的电子邮箱：cls2009@zzu.edu.cn ，组委会收到来稿后将迅速回复。重要时间：论文截稿日期： 2009年6月30日第二轮会议通知： 2009年8月1日第三轮会议通知： 2009年9月10日会议召开日期： 2009年10月18日20日想了解会议筹备进展情况和会议具体安排，请经常浏览会议主页：http://202.196.64.142/wuli/cls2009/index.html。产品展示：会议热诚邀请国内外仪器厂商前来展出拉曼、红外、荧光光谱仪以及其它各种仪器设备。我们将在本次会议的网站和会议现场提供展出场所，希望各厂商充分利用这次机会展示自己的最新产品。有关展出事宜请与郑州大学梁二军联系，电话：0371-67767838，email：ejliang@zzu.edu.cn 。联系方式：通信地址：河南省郑州市大学北路75号郑州大学（南校区）物理工程学院材料物理教育部重点实验室 梁二军 收邮编：450052 电话：0371-67767838电子邮件：cls2009@zzu.edu.cn 网址：http://202.196.64.142/wuli/cls2009/index.html第十五届全国光散射学术会议回执姓 名 性别 职务(职称)单位名称 电话通讯地址 邮编Email传真论文题目参会方式：（请划√）口头报告 □ 墙报 □若您打算参加会议，请先填写以上回执寄回，或以电子邮件传到组委会的电子信箱： cls2009@zzu.edu.cn 请您将此会议通知转告周围同事，并请代为宣传。谢谢参与。

掠入射小角x衍射（GID)主要测量表面薄膜晶格、应力等微结构信息，可以测量很薄的薄膜（～几十纳米到微米量级），GISAXS主要测量表面薄膜上和薄膜内部纳米颗粒（结构）信息，比如内部颗粒尺寸、形状、间距和分布等信息，其原理类似于小角X射线散射，但是表面薄膜的SAXS～SAXS就不多说了，估计大家已经比较了解了(skltt 原创）

请问哪位大侠?我要表征纳米钨粉,可以用小角度衍射与小角度散射是测什么?以及两都有何区别?测试标准如何定?谢谢!!!!!!!1

[em09511],在背散射模式下，能否用能谱，对仪器有伤害不？听说在背散射下，真空度不高，能谱X射线会受影响？各位大侠出来讨论下！

由中国物理学会光散射专业委员会主办，陕西师范大学承办，第十七届全国光散射学术会议于2013年10月在古城西安召开。本着秉承前十六届光散射学术会议的优良传统，全力展示中国在光散射领域所取得的最新进展及成果，增进广大光散射科学工作者和支持光散射事业的人们之间的交流与合作，促进我国光散射和光谱事业的发展。届时我们将邀请国内外知名学者就光散射和有关学术领域的前沿热点问题进行交流。会议组委会诚挚地邀请各界同仁莅临本届盛会！第十七届全国光散射学术会议网址http://wuli.snnu.edu.cn/gss/index.html

拉曼散射和荧光发射都是光散射行为，在荧光测试过程中，经常会遇到拉曼散射光与荧光信号重叠，从而干扰荧光光谱的准确测量和分析。该作品主要从拉曼散射对荧光测试数据的影响 如何识别荧光测试中拉曼散射 去除拉曼散

请问波长散射型荧光光谱和能量散射型荧光光谱仪的区别是多少？

越来越多的科学家认识到：用多角度光散射仪表征聚合物和生物高聚物（以及粒子）无需作任何假设就可确定其绝对分子量、分子尺寸和构象的唯一方法。三十多年前，Wyatt技术公司(WTC)的科学家发明了最早商业化的用激光作光源的光散射仪器。从那以后，我公司一直致力于激光光散射硬件、软件、服务和支持系统的开发和完善。这本手册简要介绍了光散射原理，可以作为指导，帮助您在购买仪器时作出正确的选择。在这本手册中，我们阐述了光散射的基本原理。另一方面，对那些已经熟悉光散射技术的人来说，也将会从中找到丰富的实用信息，帮助他们在选购仪器时做出正确的选择。如果您是刚接触这一领域，我们希望这本手册能帮助您理解这一新技术；如果您已经熟悉光散射技术，这本手册也将给您提供丰富的实用信息,总之我们希望能使多角度光散射仪成为您实验室分析的一个常规仪器。

我想用背散射电子像分析水泥石孔结构，孔的尺寸从纳米到微米不等，样品制作过程中，需要用低黏度环氧树脂真空浸渍，利用平均原子序数差异反映孔结构的分布。我想问下有没有人做过这样的实验，所用环氧树脂、固化剂以及活性稀释剂型号各是什么，希望大家指教~~

新手问一个问题:请问波长散射型荧光光谱仪和能量散射型荧光光谱仪的区别？

各位高手：我最近在用背散射电子做了一个奥氏体不锈钢中残留铁素体的背散射成分像，可是用背散射像看到的结果和我采用化学腐蚀看到的结果相差比较大（也就是说采用化学腐蚀用光学显微镜看到的残留铁素体的面积要远远大于采用背散射电子看到的残留铁素体相），我想请教大家：用背散射电子看第二相的精确度有多高，是其成分只要不同于基体，他就会成像吗？因为我觉得不论是基体还是第二相，都会有一定的成分梯度，这个我应该怎么理解呢，谢谢大家了