夕阳
第1楼2011/12/01
(二)石墨炉法:
(1)测量方式:峰高
仪器狭缝:1.3nm,0.4nm,0.2nm三档
进 样 量:20微升
升温程序:干燥:80-140°,灰化:300°原子化:1700°,清除:2200°
石 墨 管:普通石墨管(如使用热解管灵敏度会更高,曲线会弯曲得更早)
图-7 狭缝 1.3nm的工作曲线 (相关系数0.9922)
曲线在3ng/mL 处开始略有弯曲,曲线的相关系数为0.9922。
图-8 狭缝0.4nm的工作曲线 (相关系数0.9878)
当狭缝减少到0.4nm后,曲线在4ng/mL处开始变弯,但线性范围变宽了,所以曲线的相关系数反而下降到0.9878。如果将5 ng/mL那点删除后,曲线的相关系数可达0.9927,仍高于图-7的相关系数。
图-9 狭缝0.2nm的工作曲线 (相关系数0.9886)
当狭缝减少到0.2nm后,曲线的相关系数提高到0.9886;如果将5 ng/mL那点删除后,相关系数可达到0.9956,这又比图-8的相关系数要高。
图-10 进样量20微升时的三种狭缝的测试比较
从上面的比较表可以看出,由于镉的灵敏度较高,因此无论狭缝如何改变,只要是进样量为20微升其工作曲线的相关系数变化不大,为此,下面将通过减少进样量的尝试来观察工作曲线的相关系数
(2)测量方式:峰高
仪器狭缝:1.3nm,0.4nm,0.2nm三档
进 样 量:10微升
升温程序:干燥:80-140°,灰化:300°原子化:1700°,清除:2200°
石 墨 管:普通石墨管
图-11狭缝 1.3nm的工作曲线 (相关系数0.9969)
图-12狭缝0.4nm的工作曲线 (相关系数0.9942)
图-13狭缝0.2nm的工作曲线 (相关系数0.9985)
图-14进样量10微升时的三种狭缝的测试比较
从上表的比较可以看出,当进样量减少到10微升后,工作曲线的相关系数可以上到0.99了。但是由于三种狭缝状态的相关系数相差不太大,其中最好的相关系数是狭缝在0.2nm时的状态;但是从中不难发现,减少进样量确实是一种延缓曲线弯曲的好办法。在此基础上,根据石墨炉鼻祖利沃夫(前苏联)的观点,石墨炉的计算应该采用峰面积计算最为合理的论点,下面采用峰面积计算方式进行进一步的实验和观察。
(3)测量方式:峰面积
仪器狭缝:1.3nm,0.4nm,0.2nm三档
进 样 量:10微升
升温程序:干燥:80-140°,灰化:300°原子化:1700°,清除:2200°
石 墨 管:普通石墨管
图-15 狭缝 1.3nm的工作曲线 (相关系数0.9983)
图-16 狭缝0.4nm的工作曲线 (相关系数0.9992)
图-17 狭缝0.2nm的工作曲线 (相关系数0.9975)
图-18 峰面积模式的比较表
从上面的表中可以看出,当采用峰面积计算方式后,在三个狭缝的条件下的相关系数相差不大,但相对峰高的计算方式而言还是略有提高。最后想到日立的原吸在对样品峰的处理方式上还有一种称为“峰宽”的计算模式。这种计算模式既不是峰高也不是峰面积,而是选取整个样品峰的某一个高度处的吸光值为依据。无论是峰高方式还是峰面积方式,总是难免在重复性方面有所误差,例如进样量的微小误差则会影响到重现型,这是最常见的原因了。可是当采用峰宽的计算方式时,对于这种微小的误差的影响可以降低到最小。一般峰宽常常选用整个样品峰的50%处的半峰宽位置,因为在半峰宽的位置处,受各种因素影响的程度最低;这种峰宽的计算模式见图-19所示:
图-19 峰宽模式的计算示意图
(4)测量方式:峰宽 (50%)
仪器狭缝:1.3nm,0.4nm,0.2nm三档
进 样 量:10微升
升温程序:干燥:80-140°,灰化:300°原子化:1700°,清除:2200°
石 墨 管:普通石墨管
图-20 狭缝 1.3nm的工作曲线 (相关系数0.9979)
图-21 狭缝0.4nm的工作曲线 (相关系数0.9994)
图-22 狭缝0.2nm的工作曲线 (相关系数0.9996)
图-23 峰宽计算比较表
从上表不难看出,采用峰宽计算方式的处理结果优于峰高和峰面积的处理结果,因此选择峰宽的计算方式是最佳的选择。同时综合比较前面的测试结果来看,狭缝设定为0.4nm还是比较适中的。
探讨后记:
(1) 本实验仅仅采用了标准样品,故背景吸收影响很小,如果在实际测试未知样品时,可能还要摸索最佳升温条件。
(2) 在本实验中,灯电流和升温程序都未加改变,仅仅是改变了狭缝,进样量和计算模式。如果改变灯电流和升温程序,可能还有更大的讨论空间。
(3) 一般石墨炉在做镉的分析时,为了尽量消除共存物(背景)的干扰,往往要加基体改进剂;但是在本试验中由于没有使用未知样品,故未加基改,这点希望版友注意。
(4)不同品牌的仪器可能略有些差异,希望大家补充。